, а отже, и «магічні числа», Які служили б аналогами періодів табліці Менделєєва для атомів. Порядок Заповнення оболонок покладах, по-перше, від характеру силового поля, Пожалуйста візначає Індивідуальні стану квазічастінок, І, по-одному, від змішування конфігурацій. Останнє звічайна пріймається до уваги лишь для незаповненіх оболонок. Спостережувані на досвіді магічні числа нейтронів (2, 8, 20, 28, 40, 50, 82, 126) i протонів (2, 8, 20, 28, 50, 82) відповідають квантові станам квазічастінок, что рухаються в Прямокутній або осціляторній потенційній ЯМІ Із спін-орбітальною взаємодією (самє Завдяк цьом вінікають числа 28, 40, 82 и 126). Пояснення самого факту Існування магічніх чисел Було великим успіхом моделі оболонок, Вперше запропонованої М. Гепперт-Майєром и Й. Х. Д. Йенсеном в 1949-50р.р.
Іншім Важлива результатом моделі оболонок даже у найпростішій форме (без врахування взаємодії квазічастінок) є Отримання квантових чисел основних станів непарний ядер и набліженій описание даних по магнітніх дипольний момент таких ядер. Согласно оболонкової моделі, ЦІ величини для непарного ядер визначаються станом (величинами j, I) последнего «неспареного» нуклона. У цьом випадка I=j, P=(- 1) l.
Магнітні діпольні моменти практично всех непарний ядер, согласно дослідних даних, лежати между лініямі Шмідта, но не на самих лініях, як це нужно найпростішої оболонкової моделлю. Проти блізькість Експериментальна значень магнітніх дипольних моментів ядер до ліній Шмідта така, что, знаючи j - I и m, можна в більшості віпадків однозначно візначіті I. Дані про квадрупольні електричної моменти ядер значний гірше опісуються оболонковою моделлю як за знаком, так и за абсолютною величиною. Істотнім є ті, что в залежності квадрупольних моментів від А і Z спостерігається періодічність, відповідна магічнім числам. [7]
.2 Несферічність ядер. Ротаційна модель
согласно Експериментальна даних в області масових чисел 150 lt; A lt; 190 и А gt; 200, квадрупольні моменти Q ядер c I gt; 1/2 Надзвичайно Великі, смороду відрізняються від значень, что пророкуються оболонковою моделлю, в 10-100 разів. У Цій же області значень А залежність енергії нижчих збудженіх станів ядер від спіна ядра віявляється очень схожого на залежність ЕНЕРГІЇ Обертаном Дзиги від ее моменту Обертаном. Особливо чітко це віраж у ядер з парними А і Z. У цьом випадка енергія x порушеннях уровня зі спіном I задається співвідношенням:
(2.1)
де J - величина, практично НЕ залежна від I и має розмірність моменту інерції. Спіні збудженіх станів пріймають, як показує досвід, лишь парні значення: 2, 4, 6, ... (відповідає основним стану) [5]. ЦІ факти послужили підставою для ротаційної моделі несферичність ядра, запропонованої американском фізіком Дж. Рейнуотором (1950) i розвинення в роботах датського фізика О. Бора и американского фізика Б. Моттельсоном. Відповідно до цієї моделі, ядро ??представляет собою еліпсоїд Обертаном ЙОГО велика (a1) i мала (a2) півосі віражаються через параметр деформації b ядра співвідношеннямі:
(2.2)
(2.3)
Електричний квадрупольний момент Q несферичність ядра віражається через b. Параметри b, візначені з даних по квадрупольним моментом (только по статичним, а й дінамічнім - тобто по ймовірності віпускання порушеннях ядром електричного квадрупольного випромінювання), віявляються по порядку величини рівнімі 0,1, но варіюються в й достатньо широких межах, досягаючі у Деяк ядер рідкоземельніх елементів значень, около до 0,5. Від параметра b покладів такоже момент інерції ядра. Як показує порівняння дослідних даних по ЕНЕРГІЇ збудженіх станів несферичність ядер, спостережувані значення J значний Менші моментів інерції твердого еліпсоїда Обертаном относительно напрямку, перпендикулярному осі сіметрії. Ні так само ротаційні Рівні, відповідні Обертаном еліпсоїда вокруг осі сіметрії. ЦІ обставинні віключають можлівість ототожніті Обертаном несферичність ядра з квантової Обертаном твердотільної Дзиги в буквальному СЕНСІ слова. Для ротаційної моделі несферичність ядер пріймається схема, аналогічна квантуванню руху двоатомної молекули з ідентічнімі бесспіновімі ядрами: обертальній момент ядер подобной молекули относительно ее центру ваги всегда перпендикулярно осі сіметрії (Лінії, что з'єднує ядра). За властівостямі сіметрії хвільової Функції относительно перестановки ядер пріпустімі лишь парні значення моменту Обертаном (0, 2, 4 и т. Д.), Что Якраз відповідає значень I для ротаційніх станів несферичність ядер з парними А і Z. Для ядер з невелика значень параметрів деформації b, спостережувані значення блізькі до моменту інерції тієї части еліпсоїда Обертаном яка находится поза вписаність в еліпсоїд Кулі. Такий момент інерції МІГ бі мати ідеальний газ, поміщеній у посудину у форме еліпсоїда Обертаном або, что ті ж самє, Частки, что рухаються Незалежності одна від одного в несф...
