ерічній еліпсоїдальній потенціальній ЯМІ. З ростом b момент інерції ядра в такій моделі зростанні й достатньо Швидкого, досягаючі твердотільного значення. Це суперечіть досліднім данім, согласно з Якими зростання l Із збільшенням Р відбувається значний повільніше, так что для реальних ядер I пріймають значення, что лежати между моментами інерції части еліпсоїда, что находится поза впісаної в него Кулі и твердого еліпсоїда Обертаном. Це протіріччя усувається урахуванням взаємодії между частинками, что рухаються в потенційній ЯМІ. При цьом, як віявляється, головну роль відіграють парні кореляції «надтекучого типом». [1]
Описана картина Структури несферичність ядра відповідає узагальненню оболонкової моделі на випадок руху квазічастінок у сферично-несіметрічному потенційному полі (узагальнена модель). При цьом Дещо змінюються и схема енергетичних рівнів и квантові числа, что характеризують Індивідуальні орбіті частінок. У зв'язку з з'явилася фізично віділеного напрямку - осі сіметрії еліпсоїда, зберігається Проекція моменту Обертаном кожної з частінок на Цю вісь. Момент Обертаном частинки при цьом перестає буті Певнев квантове число. Практично, однак, для всіх ядер змішування ОРБІТ з різнімі j мале, так як несферічність ядра в Русі частінок позначається Головним чином на з'явиться додаткова квантового числа. Для непарного ядер спін ядра I виходим векторні Складання ротаційного моменту Всього ядра як цілого и моменту Обертаном «последнего» непарного нуклона. [4] При цьом енергія ротаційного уровня покладів НЕ только от I, но и от проекції моменту Обертаном до непарного нуклона на вісь сіметрії ядра. Різнім значень відповідають Різні «ротаційні смуги». Загальна формула, яка візначає Енергію x ротаційного уровня непарного ядра, має вигляд:
(2.4)
де? K, 1/2=0, если К?=1/2 і? K, 1/2=1 при K=1/2; a - емпірічно підібрана константа, что характерізує «зв'язок» моменту Обертаном частинки и ротаційного моменту ядра. Моменти інерції для парних и непарний по А несферичність ядер по порядку величини однакові и Такі, что енергія Порушення Першого ротаційного уровня у ядер рідкоземельніх елементів около 100 КЕВ (це відповідає значень J ~ 10-47 г · см2).
Суттєва рису ротаційної моделі несферичність ядер - поєднання Обертаном Всього ядра, як цілого, з рухом ОКРЕМЕ нуклонів в несферичність потенційному полі. При цьом передбачається, что Обертаном Всього ядра (тобто несферічної потенційної ями) відбувається й достатньо Повільно порівняно зі швідкістю руху нуклонів (адіабатічне набліження). Більш точно Останнє означає, что відстань между сусіднімі ротаційнімі рівнямі винне буті малімо порівняно з відстанямі между ЕНЕРГЕТИЧНА рівнямі нуклонів в потенційній ЯМІ. Адіабатічне набліження для Опису енергетичного спектра Деяк несферичність ядер віявляється недостатнім. У цьом випадка вводяться неадіабатічні поправки (например, на коріолісові сили та ін), что виробляти до Збільшення числа параметрів, обумовлених з порівняння Теорії з досвідом. Сучасні дані про ротаційні спектр несферичність ядер достаточно шірокі. У Деяк ядер известно кілька ротаційніх смуг (например, у ядра 235U спостерігається 9 смуг, причому ОКРЕМІ ротаційні Смуги «простежені» аж до спінів I=25/2 і більше). Несферічні ядра в основному зосереджені в області великих А. Є СПРОБА інтерпретуваті и деякі Легкі ядра як несферічні (так у несферічності «підозрюється» ядро ??24Mg). Моменти інерції таких легких ядер віявляються примерно в 10 разів Менші, чем у важкий.
ротаційна модель несферичність ядер дозволяє описати ряд істотніх властівостей Великої групи ядер. Вместе с тім ця модель не є послідовною теорією, віведеної з «Першів Принципів». Ее вихідні положення постульовано відповідно до емпірічніміх даних про ядра. У рамках цієї моделі непоясненім залішається сам факт Виникнення ротаційного спектру. СПРОБА отріматі ядерні ротаційні спектр на Основі Загальної квантовомеханічною Теорії системи багатьох тіл поки залішаються незавершеними. [2]
2.3 Надтекучість ядерної Речовини та Інші ядерні моделі
Аналогічно тому, як спарювання електронів в металах породжує надпровідність (ефект Купера), спарювання нуклонів винне призводе?? до надплінності ядерної Речовини. У БЕЗМЕЖНИЙ ядрі (ядерній матерії) в єдину «частко» (куперовську пару) про єднуваліся б нуклони з рівнімі по велічіні, но протилежних за знаком імпульсамі и проекціямі спінів. У реальних ядрах передбачається спаровування нуклонів з одними и тимі ж значеннями квантових чисел (j, l) i з протилежних проекціямі полного моменту Обертаном нуклона, рівнімі -j, -j + 1, ... j - 1, j. Фізична причина спарювання - Взаємодія частінок, что рухаються по індівідуальнім орбітам, як це пріймається оболонкової моделлю. Вперше на можлівість надплінності ядерної матерії вказано М. М. Боголюбов (1958). Одним Із проявів надплінності має буті наявність енергетічної щіліні между надтекучім и нормально таборували яде...
