ф lt; 0,01 I 0
Запропоновано методику прискореного аналізу за допомогою еталонів щільності. Еталонами служать п'ять-десять залізних і свинцевих пластинок товщиною 3-5 г/см 2 кожна. Виконавши визначення? і нормальний цикл вимірювань, визначають X? i - масову товщину кожної платівки. При цьому через відмінності в матеріальному складі гірських порід і матеріалу еталонів значення X? I відрізняються від про-изведения щільності еталонів на їх товщину. За допомогою еталонів отримують залежність
N =? (X), (1.7).
де N - свідчення радіометра; Х =? X? I - товщина еталонів. Для визначення щільності зразків вимірюють тільки N і товщину d , при цьому I ф і А залишаються постійними і на результати визначення щільності не впливають. Вимірювання еталонів періодично повторюють, щоб виключити вплив нестабільної роботи апаратури.
2.2 Обробка вимірювань і обчислення щільності
Щільність обчислюють за формулою
р=[1/(? k 0 d)] Ln K , (1.8)
де До =( А - I ф)/( I про - I ф).
Якщо канал реєстрації?-випромінювання НЕ лине, то значення I 0, А , I Ф попередньо виражають за допомогою звичайного градуювального графіка в умовних одиницях. Значення коефіцієнтів k 0, нормованих на m? =1, наведені в табл. 2.1.
Таблиця 2.1 Нормовані значення масових коефіцієнтів ослаблення?-випромінювання до 0, г - 1, см 3
ІсточнікZ еф среди81 426477482 137 Cs 60 Со0,078 0,0570,078 0,0570,0785 0,05750,086 0,0650,122 0,0730,135 0,076
Щоб обчислити k 0 за даними табл. 2.1, необхідно знати коефіцієнт електронної щільності m?. Таким чином, у методі вузького пучка, як і в загальному випадку поля багаторазово розсіяного?-випромінювання, речовинний склад враховують по відомим значенням Z еф і m?.
При використанні еталонів щільності для k 0=const і? =Const будують графік залежності (2.7) і за виміряним N визначають за допомогою графіка товщину зразка X . Щільність дорівнює р = X / d .
2.3 Метод просвічування широким пучком ? - випромінювання Вимірювання щільності поверхневих шарів
В інженерно-геологічних дослідженнях застосовують метод про- свечіванія широким пучком для визначення щільності пухких середовищ (грунтів, грунтів і т. д.) в поверхневих шарах потужністю до 50 см.
цих цілей служать зонди, схеми яких показані на рис. 1.3. Вилучений зонд а застосовують у тих випадках, коли необхідно виміряти щільність на деякій глибині, виключивши самий верхній шар. З трьох схем (б, в, г) з розміщенням детектора на поверхні середовища найбільш зручний штирьовий зонд b, в якому довжину стрижня з радіонуклідом можна змінювати в деяких межах.
Експериментально доведено [l], що кут між лінією джерело - детектор і перпендикуляром до поверхні середовища не впливає на результати вимірювань, якщо він не перевищує 60 °, тому вимірювання щільності можна виконувати при похилому положенні стрижня з джерелом. Неоднорідність середовища (шаруватість, дрібні включення матеріалу підвищеної щільності) не впливають на правильне визначення середньої щільності).
Оптимальна товщина просвічувати шару дорівнює pd=40/80 гсм 2. Рекомендується використовувати інтегральні радіометри на газорозрядних лічильника типу СТС і джерела 60 Со і 137 Сs активністю 0,5- 1,5мг-екв Ra. Оскільки серійні густиноміри промисловістю в даний час не випускаються, зонди зазвичай виготовляються, використовуючи радіометри загального призначення. Для обчислення щільності по залежності (1.3) необхідно знати I , А і d . Жорстка конструкція зонда забезпечує постійну відстань між джерелом і детектором і, отже, інтенсивність випромінювання при відсутності поглинаючого середовища А ~ const і товщина поглинаючого шару d - const, тому досить визначити ослаблене?-із- лучение I . Фон I ф може впливати на визначення щільності. Так як він зазвичай мало змінюється в межах конкретної ділянки, його приймають постійним, ви...
