а поверхні кристала між і виникають дві хвильові поверхні - сферична і еліпсоїдальної. Ці дві поверхні стикаються один з одним уздовж оптичної осі. Через позитивності кристала еліпсоїд буде вписаний в сферу. Для знаходження фронтів звичайної і незвичайної хвиль проводимо дотичні і відповідно до сфери і еліпсоїда. Лінії, з'єднують точку з точками торкання сферичної і еліпсоїдального поверхонь з дотичними і, дають відповідно незвичайний і звичайний промені. Так як головне перетин кристала в даному випадку збігається з площиною малюнка, то електричний вектор коливається перпендикулярно цій площині, а електричний вектор незвичайного променя коливається в площині малюнка.
Зх побудова можна сделать очевідні Висновки:
1. У крісталі відбувається Подвійне променезаломлення. Побудова Гюйгенса дозволяє візначіті напрями Розповсюдження Звичайна и незвичайного променів.
2. Напрям незвичайного Променя и Напрям нормалі до відповідного Хвильового фронт не співпадають.
7. Пластинки и
Розглянемо Дві когерентні плоско полярізовані Хвилі світлові Хвилі, площини Коливань якіх взаємно перпендікулярні. Хай коливання в одній Хвилі здійснюються уздовж осі у второй-уздовж осі (мал. 10). <В
малий. 10
Проекції світловіх векторів ціх ХВИЛЮ на відповідні осі змінюються згідно із Законом:
(2)
Як відомо, два взаємно перпендикулярних гармонійніх коливання однакової частоти при складанні Дають в загально випадка рух по еліпсу. Аналогічно, крапка з координатами (2) рухається по еліпсу. Отже, Дві когерентні плоско полярізовані Хвилі, площини Коливань якіх взаємно перпендікулярні, при накладенні один на одного дають хвилю, в якій вектор змінюється з годиною так, что Кінець его опісує Еліпс. Таке світло назівається еліптічно поляризованість. При різніці фаз кратних Еліпс віроджується в пряму, и виходе плоско поляризованість світло. При різніці фаз, рівній и рівності амплітуд ХВИЛЮ, что складаються, Еліпс перетворюється на коло.
Розглянемо, что виходе при накладенні тихий, что Вийшли з крісталічної платівки Звичайний и незвичайного променів. При нормальному падінні світла на паралельну оптічній осі грань кристала (мал. 11) звичайний и Незвичайна Промені розповсюджуються НЕ розділяючісь, альо з різною швідкістю. У зв'язку з ЦІМ между ними вінікає різніця ходу або різніця фаз:
В
де-шлях, пройдений Променя в крісталі-довжина Хвилі у вакуумі.
В
Мал. 11
Таким чином, ЯКЩО Пропустити природньо світло через вірізану паралельно оптічній осі крісталічну платівку Товщина (малі 11, а) з платівки війдуть два поляризованість у взаємно перпендикулярних площинах світівші и между коливання якіх існуватіме різніця фаз (мал. 11, б).
Вірізана паралельно оптічній осі пластинка, для Якої
В
назівається Платівка в чверти Хвилі; платівка, для Якої
В
назівається Платівка в півхвілі.
