p , синтезовані в присутності Al. З малюнка видно, що спектри ФЛ зразків Gd: cBN p з 1% Gd являють собою дублети, аналогічні спостережуваним в спектрах зразків без Al після PT - обробки. Присутність Al в зразках з 2.5% Gd призводить до більш короткохвильовому зрушенню спектру, який виглядає як триплет з компонентами при 311.9, 313.0 та 313.85 нм з протяжної в довгохвильову область низькоенергетичними гілкою (на відміну від спектру зразка, обробленого тиском). У короткохвильової частини триплета присутні більш високоенергетичних 2 - 3 компоненти, які розташовані від відповідних компонент триплета через інтервал D = 0.070 - 0.073 еВ. Цей інтервал практично дорівнює інтервалу (0.075 еВ) між лінією гадолінію при 315.4 нм і лінією при 309.25 нм, віднесеної до переходів 6 P 5/2 - 8 S 7/2 . Зазначений факт може свідчити про одночасне присутності в ФЛ розглянутих зразків як мінімум трьох светоеміссіонних спектрів іона Gd 3 + , зсунутих один щодо одного і щодо спектра зразка Gd: cBN p , що не містить Al.
Аналізуючи отримані результати, слід відзначити спільність у поведінці спектрів ФЛ, породжуваних на іонах Gd 3 + , інкорпорованих в кристалічну решітку полікристалів Gd: cBN p , підданих термобарической обробці та со-активованих алюмінієм. Спектр гадолінію, як ціле зміщується в високоенергетичних область, як максимально досягається результат проведеної PT - обробки, втрачаючи низькоенергетичними структуру. Як проміжний результат PT - обробки, а також со-активування полікрісталлов Gd: cBN p алюмінієм лінія в спектрі гадолінію являє собою дублет. Збільшення концентрації Gd в со-активованих зразках, найімовірніше, призводить до появи в їх спектрі трьох зсунутих один щодо одного спектрів гадолінію, при цьому основна лінія, мабуть, зберігає низькоенергетичними структуру, оскільки є асиметричною і має протяжну довгохвильову гілку. Однією з причин, що викликає аналогічне поведінка смуги в спектрах всіх досліджених зразків, може бути змінюваний в них рівень напруг.
