м, наприклад, при хімічному його срібленні. Всякі сліди вологи повинні бути видалені з зразка шляхом відповідної його просушування при певній температурі, характерною для кожного матеріалу. p> Геометричні розміри зразка, що входять в розрахункові формули, повинні бути ретельно виміряні до нанесення електродів. У деяких випадках, наприклад, при вимірюванні у хвилеводах, електроди повинні бути нанесені лише на бічні поверхні зразків, дотичні з металевими стінками вимірювального пристрою. Товщину покриття в цих випадках необхідно звести до мінімуму з тим, щоб поперечний переріз зразка практично не відрізнялося від поперечного перерізу хвилеводу. Товщина зразка, обумовлена ​​в кожному конкретному випадку умовами вимірювань, в більшості випадків може бути декілька збільшена або зменшена. Ця обставина дозволяє при виготовленні зразків звернути головну увагу на плоскопаралельному їх підстав, яка повинна бути витримана з великою точністю [9]. Справжні розміри виготовленого зразка, певні після його ретельної шліфовки, підставляються у формули, що зв'язують вимірювані величини з діелектричної проникністю зразка. При шліфуванні поверхонь зразка необхідно стежити за тим, щоб в пори шлифуемого матеріалу не потрапили сторонні вкраплення, що можуть спотворити дійсні значення проникності та втрат. Наявність зазору між зразком діелектрика і електродом може призвести, як вже зазначалося вище, до неправильних результатів при вимірюванні як діелектричної проникності, так і кута втрат через зміни вимірюваного значення ємності. Вимірювана ємність конденсатора при наявності повітряного зазору між зразком і електродом може бути записана у вигляді:
(12)
Де товщина діелектрика, товщина повітряного зазору і площа діелектрика. <В
Істинна ємність зразка, тобто ємність при дорівнює а ставлення істинної ємності до вимірюваної виявляється рівним
(13)
З рис. 9 видно, що вже при досить малих зазорах відношення може приймати порівняно великі значення, особливо при високих діелектричної проникності зразків. p> Аналогічна зміна за наявності зазору зазнає і тангенс кута діелектричних втрат, для роблять практично неможливим застосування коливальних контурів із зосередженими параметрами на довжинах хвиль коротше 3-5 м. У зв'язку з цим коливальні контури із зосередженими параметрами замінюються контурами з розподіленими параметрами. Крім резонансних методів використовуються також мостові методи, що мають з резонансними (наприклад, методом заміщення) багато спільного, оскільки і в тих і інших проводиться порівняння параметрів зразка діелектрика (ємність і опір, еквівалентну втрат) із заздалегідь каліброваними еталонної ємністю і безреактивное провідникові.
При розробці резонансних методів, коливальні контури яких утворені зосередженими елементами, головну увагу слід звертати на простоту і симетрію вимірювальної схеми, що зводять до мінімуму паразитні параметри та зв'язку.
