я. Це явище називають дисперсією імпульсних сигналів [3 - 5].
Уширення імпульсів визначає граничну швидкість передачі інформації і при малих втратах (<0,5 дБ/км) обмежує максимальну довжину волоконного кабелю. При передачі на більшу відстань потрібні ретранслятори. p align="justify"> У багатомодових световодах дисперсія сигналів обумовлена ​​так званої межмодовой дисперсією. Поява межмодовой дисперсії пов'язано з тим, що кожна спрямовується световодного мода має свою швидкість поширення вздовж волокна. Причому мода з великим m частіше відчуває віддзеркалення і тому пізніше виходить із світловода. У результаті імпульс світла уширяется, диспергирует. p align="justify"> В одномодових световодах проявляється уширение сигналів внаслідок матеріальної (хроматичної) дисперсії, тобто залежності швидкості світла від довжини хвилі для матеріалу світловода. Хроматична дисперсія пропорційна ширині спектру випромінювання джерела Dl і залежить від значення l < span align = "justify">.
У кварцових световодах матеріальна дисперсія у видимій області спектра дуже велика, але для довжини хвилі l " 1,3 мкм має мінімальне, майже нульове значення.
В одномодових кварцових световодах, що працюють на довжині хвилі 1,3 мкм, швидкість передачі інформації обмежена внутрімодовой (хвилеводної) дисперсією. Хвильове дисперсія визначається шириною спектра випромінювання Dl , однорідністю світловода уздовж волокна, профілем розподілу показника заломлення в поперечному перерізі волокна та іншими факторами.
Поляризація як властивість векторних хвиль електромагнітного поля повністю визначається зміною в часі вектора напруженості електричного поля Е (r, t), спостережуваного у фіксованій точці простору.
У циліндричному волоконному световоде за ідеальних умов поширюється основна мода НЕ 11 з поляризацією, близькою до лінійної, яка погано утримує орієнтацію вектора Е внаслідок осьової симетрії. Наявність мікродефектів в матеріалі сердечника і оболонки, нерегулярностей на їх кордоні, вібрації, зміни температури навколишнього середовища призводять до виродження одномодового режиму і появи двох мод, однакових за розподілом поля, але ортогональних по поляризації. Їх взаємодія визначає виникнення слабо еліптично поляризованої хвилі з зміненим станом поляризації щодо вхідного світла.
При лінійної поляризації вхідного випромінювання експериментально аналізованих параметром є коефіцієнт "деполяризації"
g = I
