і хвильові числа, які є або реальними, уявні або складними. Fahy [37] дає відмінний звіт про двовимірної структурної/акустичної зв'язку хвиль у системі, що складається з шару рідини, затиснутого між двома ідентичними нескінченними тонкими гнучкими пластинами, які зазнають виключно згинні руху. Спочатку він отримує дисперсійні рівняння, а потім розглядає різні приватні випадки в якості способу забезпечення чіткої фізичної інтерпретації хвильових явищ зв'язку. Типові ділянки дисперсії також наведено. Fahy описує досить складну поведінку як скороминущого, так і поширюваного пов'язаного режиму рішення дисперсійного рівняння і висвітлюються різні аспекти проблеми, такі, як роль масо-повітряного - масо резонансу, критичної частоти збігів і граничних випадків масових нескінченних і кінцевих безмассових стін. p align="justify"> У разі труб, стінки мають кінцевий периметр, і тому виникає додаткові впливи, пов'язані з поперечним структурним рухом хвиль. У широкому сенсі, ці доповнення істотно є вільними структурними ефектами обрізання хвиль (які не мають паралелей в разі, розглянутому Fahy) стосовно іншому структурному/акустичному явищу пов'язаних хвиль. Cummings зазначив вплив поперечного резонансу стінок на ранніх стадіях дослідження акустичного злому на низьких частотах через стінки прямокутних труб. Пізніше він визнав роль структурного обрізання хвиль в режимі структурної зв'язку (з плоско хвильовим наближенням для внутрішнього звукового поля), в якому основний потужний потік протікає в стінці труб (як відмінний від режимів акустичного типу, в яких рідина здійснює велику енергію потоку). Ці режими найбільш схожі з режимами вільних структурних хвиль. Важливою рисою пов'язаного режиму структурного типу є те, що звуковий тиск всередині труби відносно дуже мало і стає ще менше по мірі наближення швидкості форменого фази до швидкості структурних хвиль у порівнянні зі структурної амплітуді (обидві амплітуди виражені в приблизною безрозмірною формі). Для тонкої пластини постійної товщини, закріпленої вздовж обох граней, рівняння дисперсії для вільно рухаються структурних режимів у вакуумі це. br/>В
Рис. 2. Коріння дисперсійного рівняння для структурних хвиль у вакуумі. br/>В
Корені рівняння (1) показані на малюнку 2 і ілюструють як Кх, виражений в безрозмірною формі, залежить від безрозмірною частоти. Цей графік також вірний для симетричних вільних структурних хвиль в квадратному поперечному перерізі труби, де всі чотири кута проявляють скоріше поступальний рух, ніж обертальний. Нескінченне число коренів трансцендентного рівняння передбачає існування відповідно нескінченного числа пов'язаних режимів структурного типу. У цьому випадку, хоча в реальності режими зв'язку стають більш складними за природою, внутрішнє звукове поле відхиляється значно від площини. Однак, схожість з вільними структурними хвилями є. Astley [38] описав формулювання Rayleigh-Ritz, в якій...
