параметри режиму зв'язку труби з плоскими гнучкими стінками можуть бути знайдені і застосовані до лінійних прямокутним трубах з гнучкими стінками за допомогою однорідного наближеного звукового тиску для внутрішнього звукового поля. Зроблено в цій роботі порівняння як з виміряними даними, так і з FE формулюванням. Метод Rayleigh-Ritz працює дивно добре, хоча не працює в області обрізання для першого пов'язаного режиму структурного типу, причина цього в тому, що метод переходить в модель достатню для неоднорідного звукового поля в лінійних трубах в даному діапазоні частот. Astley [13] представив деталізовані порівняння між FE передбаченнями, виміряними даними, плоско хвильовим наближенням для тих же експериментальних труб, які вивчалися в доповіді [38], з лінеаризацією і без неї. Виміряли труби 90 * 100 мм, що мають гнучкі алюмінієві стінки завтовшки 0-54 мм в якості самої довгої сторони. У доповіді [13] показано, що плоско хвильове наближення працює добре в припущенні для пов'язаного режиму чисел хвиль для нелінійної труби і насправді чисельні дані майже недосяжні з FE пророкувань. Ролі режимів зв'язку обговорені деякими з цих передбачень, показаних на рис. 3. br/>
В
Рис. 3. Пророцтва осьових чисел для трьох пов'язаних режимів в трубі з трьома жорсткими стінками і однієї гнучкої. br/>
Начерк лінії тут представляє хвильове число в режимі плоскою жорсткої стінки, де w - кругова частота і с - швидкість звуку. Лінії твердого тіла, що представляють собою наближене рішення для плоского режиму, і кругові символи, що позначають FE передбачення, майже збігаються. Режим 1 при низьких частотах має дозвукові складові швидкості зі стрибкоподібним опором стінки. Він містить в собі більшість енергії потоку повітря всередині труби. Обрізання частот для першого вільного структурного режиму відбувається на 260 Гц і близько до цієї частоті режим 1 зазнає перехід на вільний структурний режим поведінки. Вище 260 Гц цей режим несе більшу частину енергії потоку в цій структурі. Тим часом новий режим 2 з'являється, спочатку схожий на режим акустичного типу з надзвуковою фазовою швидкістю (відповідний масового спротиву стінки) тільки над структурним режимом обрізання на 260 Гц, який наближається до акустичної швидкості з зростанням частоти. Тобто в цій області виникає режим акустичного типу. При частотах близько 1-5 кГц, відбувається обрізання частот для другого структурного режиму, режим 2 зазнає перехід в режим структурного типу дуже схожим чином, як це відбувається для 1 го режиму на більш низьких частотах обрізання. З'являється новий режим 3 і далі все відбувається за даним шаблоном із зростанням частоти. Акустичний ефект обрізання для режиму вищого порядку ускладнюють це основне поведінку на більш високих частотах. На будь-якій даній частоті існує тільки один режим акустичного типу, виключаючи округа поперечного резонансу стін, хоча може таким чином бути один або більше реж...
