прямій лінії до анода; її поява супроводжується імпульсом струму в розрядної ланцюга і світінням газу. У міру того, як напруга U ' стає вище U 3 , збільшується амплітуда імпульсу струму і пропорційно їй інтенсивність світіння , а також кількість розрядних актів (лавин), що припадають на одиницю площі поверхні електрода. Світіння, испускаемое лавиною, залежить від хімічного складу газу, який визначає спектральний склад і інтенсивність світіння. При постійному тиску з ростом величини міжелектродного проміжку потенціал запалювання збільшується. Це явище супроводжується зростанням амплітуди імпульсів розрядного струму і інтенсивності світіння.
При зменшенні тиску газу (достатню засвічення фотоматеріалу можна отримати при тисках, що перевищують ~ 10 мм рт. ст.) амплітуда імпульсу струму зростає, так як у всіх практично цікавих випадках значення відносини Е / р (Е - напруженість електричного поля) [17, 18]. Інтенсивність свічення зростає зі зменшенням тиску лише незначно і тільки в діапазоні його зміни від атмосферного до ~ 450 мм рт. ст., після чого починає падати. Це обумовлено, мабуть, тим, що функція збудження має максимум при менших енергіях електрона, ніж функція іонізації.
Одним з найбільш важливих факторів, що впливають на розвиток і параметри електронних лавин, є емісія електронів катодом (тобто досліджуваним об'єктом), тому в літературі, присвяченій лавинної ГРВ, цьому питанню приділяється значна увага. Оскільки для отримання кірліановскіх зображень необхідна досить висока напруженість електричного поля, було висловлено припущення [15], що у формування лавин вирішальний внесок вносить автоелектронна емісія (АЕЕ). Більш детальні дослідження [8, 11, 16] показали, однак, що хоча АЕЕ при високих напряженностях електричного поля дійсно спостерігається, вона, тим не менш, не грає визначальної ролі, так як зображення методом лавинної ГРВ вдається отримувати і в відсутність АЕЕ. Вплив АЕЕ слід враховувати тільки в тих випадках, коли в умовах досвіду напруженість електричного поля наближається до 106 В / см.
Специфічні умови лавинного розряду при ГРВ перешкоджають експериментальному дослідженню внеску в його розвиток інших видів електронної емісії [11]. Було проведено математичне моделювання процесу розвитку одиночного акту лавинного розряду
У цій моделі враховували також можливість іонно-електронної емісії (ІЕЕ) і фотоелектронної емісії (ФЕЕ), а в окремих випадках враховувалася і АЕЕ. Виявилося, що ІЕЕ впливає на амплітуду імпульсів розрядного струму тільки в тому випадку, коли в процесі розряду можливе поступове накопичення позитивного об'ємного заряду в розрядному зазорі, тобто при досить тривалої послідовності біполярних циклів зовнішньої напруги. Вплив на розряд ФЕЕ, обумовленої випромінюванням з розрядної лавини, виявилося більш істотним: викликало помітну зміну як амплітудних значень, так і тимчасових положень розрахункових характеристик. Таким чином, ФЕЕ при лавинної ГРВ відіграє істотну роль.
Вище зазначалося, що перша поява лавин обумовлено наявністю в зазорі фонових заряджених частинок, тобто носить певною мірою спонтанний характер, однак наступні акти лавинного розряду, що розвиваються у міру лінійного наростання імпульсу напруги, ініціюються вже за рахунок екзоелектронной емісії (еее), що було підтверджено як спеціальними розрахунками, так і експериментами [11].
Вплив електропровідності досліджуваного об'єкт...
