и виникає поле не починає відштовхувати наступні електрони. Причому поверхню діелектрика здатна сприйняти всі електрони, які містилися б в приелектродному шарі. Розподілу поля і потенціалу по довжині разрядового проміжку для вче-розрядів з оголеними і ізольованими електродами однакові. Хоча прямим шляхом це не спостерігалося, непрямі експериментальні підтвердження того є. Помітного відмінності між електродними і безелектродних вче-розрядами в дослідах не виявлено.
Якщо до подібної системи з ізольованими електродами прикласти постійну пробиває напруга, в газі відбувається пробій. Після цього електрони з проміжку «прилипають» до діелектрика, що покриває позитивний електрод. Виник поле цього заряду, будучи спрямованим в область проміжку протилежної прикладеному, частково знищує останнє. Поле в проміжку знижується до значення, недостатнього для підтримки іонізації, а може бути, і повністю зникає, і незабаром все припиняється. Як показує досвід, така «діелектрична осередок» може після цього як завгодно довго «тримати» прикладена сверхпробівное напруга без повторення пробою або протікання скільки-небудь помітного струму [11].
Дубильний матеріал є біпорістим і володіє двома класами пір, первинної та вторинної пористістю (за аналогією з первинними і вторинними колагеновими волокнами). Первинні пори - мікропори розмірами менше 1 мкм і вторинні пори - макропори розмірами 1-100 мкм. Так як при застосовуваних параметрах плазми довжина вільного пробігу електронів та іонів плазми складає ~ 1 мкм, в разрядових обсягах вторинних пір, діаметр яких більше довжини вільного пробігу, створюються умови для виникнення самостійного вче-розряду з відповідними геометрії пори і матеріалу стінок параметрами.
У первинних же порах, діаметр яких менше величини вільного пробігу, виникає несамостійний вче-розряд, підтримуваний емісією заряджених частинок з разрядових просторів межують з ними вторинних пір.
Таким чином, пористий шкіряний матеріал, поміщений в вче-розряд являє собою дворівневий комплекс вче-безелектродних розрядників, в яких підтримуються стабільні самостійні і несамостійні розряди. Отже, елементарні разрядовие процеси в кожній порі (комірці матеріалу) підкоряються тим самим закономірностям, що й вче-розряд між електродами.
Після формування СПЗ близько поверхні матеріалу, система «СПЗ - діелектрик - СПЗ» набуває схожість з конденсатором, при цьому функції електродів виконують плазмові шари. Порові простору, заповнені переважно плазмообразующего газом, виконують функції разрядового проміжку.
Якщо припустити, що в порі шкіряного матеріалу можливий вче-розряд безелектродного типу, то після пробою поверхню стінок пори заселяють електрони. Внутрішня поверхня матеріалу заряджається негативно. При цьому потенціал заряду протилежних стінок пори, орієнтованих щодо площини матеріалу (а отже щодо направлення електричного поля), залежатиме від знака електричного поля зовнішнього розряду. Досягаючи стінки пори, іон рекомбинирует з виділенням енергії рекомбінації. Схема розрядних процесів в порі шкіряного матеріалу представлена ??на малюнку 2.
На відміну від «великого» разрядового проміжку між фіксованими ВЧ-електродами, елементарні процеси в порі (іонна бомбардування - 30-90 еВ, рекомбінація для аргону - 15,76 еВ) впливають на геометрію гнучких стінок колагенових пір, а зокрема на їх діаметр, чим і пояснюється процес фізичної модифікації матеріалу при вче-плазмового обробці.
...
