ентом, ніякого альтернативного ізотопу не можна вибрати для проведення вимірювань, а необхідна для відбудови від інтерференції дозвіл має бути збільшено до 7800, що реально лежить на верхньому коце шкали дозволу, показаної в таблиці 1 . Однак, дозвіл 3000 виявляється достатнім для того, щоб звільнитися від 90% випадків інтерференцій, викликаних поліатомнимі іонами. Комерційні прилади високого дозволу має максимальний дозвіл в діапазоні від 7500 до 12,000, так що від більшості інтерференцій, наведених у таблиці 1 можна звільнитися.
Проте, високе мас-спектральне дозволу не панацея від всіх типів спектроскопічних інтерференцій. Більшість ізобарних інтерференцій не може бути дозволено з використанням комерційно доступних приладів. Наприклад, 58 Fe, 58 Ni і деякі поліатомние з'єднання з аргоном, оксиди і гідриди вимагають дозволу, який лежить на самій межі технічно здійсненного сьогодні або такого, яке взагалі не може бути отримано.
1.3 Прилади з подвійною фокусуванням
Висока мас-спектральне дозвіл зазвичай досягається на приладах з подвійною фокусуванням на базі використання магнітного і електростатичного полів. Ці прилади має навіть більш давню традицію в мас-спектрометрії ніж квадрупольні, але технічно вони є більш витонченими і, отже, коштують дорожче. Серцем приладу з подвійною фокусуванням є магніт. Якщо іони, що мають однакову енергію, але різняться за масам, входять до магнітне поле перпендикулярно його напрямку, вони пролітають через це поле кругових траєкторіях під дією сили Лоренца. Радіуси їх траєкторій залежать від маси іона, що веде до дисперсії по масам.
Якщо пучок іонів проходить через щілину з певним кутом, то фокус цього пучка лежить позаду магнітного поля. Поділ за масам може бути реалізовано шляхом приміщення щілини позаду магнітного поля в точці фокусу, що призведе до чітко визначених радіусах і вобору специфічної маси. Зменшення ширини щілини може бути використано для збільшення мас-спектрального дозволу, але тільки в тому випадку, якщо іони є моноенергетічнимі, оскільки будь-який розподіл по енергіях буде погіршувати дозвіл. З цієї точки зору індуктивно-пов'язана плазма НЕ є ідеальним методом іонізації. Розподіл іонів по енергії є занадто широким для того, щоб бути прийнятним для роботи магнітного мас-спектрометра в режимі високої роздільної здатності.
Для того, щоб досягти високого дозволу використовується дисперсія енергії електричного поля, в точності компенсує дисперсію енергії магніту так, щоб залишилася тільки дисперсія по масам. Магнітний і електростатичний аналізатори володіють властивістю кутового фокусування і їх комбінація фокусує заряджені частинки і по кутах і по енергіях. З цієї причини мас-спектрометри з такими аналізаторами називають приладами з подвійним фокусуванням.
Можливі різні типи геометрії при комбінуванні електричного і магнітного аналізаторів. Послідовність магнітн...
