атомами Mn атомів ртуті.
Таким чином наявність зламів на залежностях П‡ Mn -1 = f (T) (при Т = Т З ) обумовлено переходом в парамагнітний стан при підвищенні температури кластерів типу Mn-S-Mn-S (різного розміру), в яких між атомами Mn через атоми сірки здійснюється непряме обмінне взаємодія антиферомагнітного характеру (аналогічно, як у Hg 1-x Mn x Sе [2, 3]). Збільшення ефективного магнітного моменту (Ој еф. ) атомів Mn, при підвищенні температури, підтверджує те, що при Т = Т З кластери переходять з "антиферомагнітного" в парамагнітний стан (табл. 1). br/>
Таблиця 1.
Магнітні параметри зразків Hg 1-x Mn x S
х м.
Оё, К
Ој еф. (Ој Б )
Т З , До
0,017
0
5,92
-
0,046
-12 -63 /Td>
5,05 6,05
125
0,069
-15 -85 /Td>
4,81 5,90
135
Екстраполяція до нуля усереднених в області високих температур залежностей П‡ Mn -1 = f ( T ), які описуються законом Кюрі-Вейсса, дає значення q для зразка зі складом "х м ", отриманим на основі залежностей П‡ Mn -1 = f ( T ) і формул (1, 2).
Автори роботи [4] в рамках високотемпературного наближення ( k Б Т >> e A , де e A ) - енергія обмінного взаємодії між атомами, які володіють власними магнітними моментами) отримали такий вираз для величини парамагнитной температури Кюрі:
, (3)
де Jp - інтеграл обмінного взаємодії для пари сусідів, Zp - кількість катіонних станів у р - координаційної сфері. Константа q 0 відповідає граничної величиною q ( х) для гіпотетичного магнітного напівпровідника з х = 1 і структурою напівпровідників типу А ІІ В VI .
Вираз (3) дозволяє визначити величину обмінного інтеграла (J 1 ) пари сусідів у першій координаційній сфері ( Z = 12):
(4)
Експериментальна залежність q ( х) , яка отримана для Hg 1-x Mn x S є прямою лінією. Екстраполяція цієї залежності до х = 1 дає q 0 = - 990К. Отримане значення q 0 дозволяє визначити величину обмінного ін...
