ків можливе виникнення автоколивань електронного потоку, щільності летючих продуктів і їх тиску віддачі, обумовлених, в основному, екрануванням електронного потоку частинками факела [36].
При впливі лазерного випромінювання на ПТФЕ основний внесок у диспергування, мабуть, вносять процеси термодеструкції. У роботі [33] чисельними методами вирішено рівняння теплопровідності, що враховує рух межі розділу і особливості поглинання випромінювання в поверхневих шарах полімерів. При проведенні розрахунків прийнято до уваги розходження теплофізичних характеристик аморфної і кристалічної фаз полімеру. Показано, що з цієї причини швидкість диспергування в локальних ділянках поверхні мішені може змінюватися в два і більше рази. Отже, спостережуване експериментально селективне руйнування поверхні полімеру при дії на нього випромінювання СО 2 -лазера, утворення кристалічних В«нитокВ» [28] може бути пояснено в рамках теплової моделі.
Електронно-мікроскопічні дослідження морфологічних особливостей росту ряду полімерних покриттів показали, що при високій швидкості диспергування вже на початкових стадіях процесу осадження покриттів має місце освіта макрочасток, близьких за формою до сферичної і що мають приблизно однаковий розмір [31]. Найбільш вірогідною причиною їх формування є полімеризація в газовій фазі в результаті зіткнення летючих фрагментів макромолекул. Проведені оцінки показали, що за таких режимах процесу виконується співвідношення l до > О» (l до - характерний розмір камери, О» - довжина вільного пробігу фрагментів), що вказує на правомочність даних уявлень. Якщо ж у процесі обробки полімеру концентрованим потоком енергії в поверхневому шарі спостерігається утворення міхурів з летючих продуктів, то всередині таких газових утворень завжди l до > О» і в його обсязі протікають процеси вторинної полімеризації. При цьому, як показують розрахунки, значення довжини вільного пробігу незначно залежить від маси фрагментів макромолекул, що утворюються при диспергуванні.
У роботі [31] сформульована модель зростання фрагментів у результаті непружного зіткнення їх в газовій фазі з активними частинками. Для паралельного потоку частинок, що поширюється в напрямку х, встановлено, що середній обсяг частинок у газовій фазі
, (1)
де: середній обсяг фрагмента; j n , j a - щільність потоку фрагментів і активних частинок; k - константа.
Якщо ж потік летючих частинок диспергування є розбіжним, то зміна лінійної щільності частинок в радіальному напрямку обумовлено не тільки процесами полімеризації, а й зміною заповнюваного ними обсягу. У цьому випадку
V до = kV o ` j n , o r o {1-r o /r exp [-j a k (rr o )] + r o j a k [E 1 (j a kr ...
