за допомогою многокаскадной підсилювальної установки на неодимовому склі в 1968 р. було зареєстровано випускання нейтронів з лазерної плазми. Цей важливий результат, який відкрив дорогу численним експериментам по високотемпературному нагріванню речовини лазерним випромінюванням, був відтворений в лабораторіях США та Франції. Властивості нейтронів, що випускаються лазерної плазмою, були ретельно вивчені і знайдено умови, за яких вони мають термоядерна походження. p align="justify"> Однак програма лазерного УТС все ж не розглядалася як досить конкурентоспроможна до тих пір, поки на початку 70-х років в США і СРСР не були опубліковані нові можливі технічні рішення, які на кілька порядків знизили вимоги до критичної мінімальної енергії лазерного імпульсу, тобто енергії, починаючи з якої виділяється в термоядерних реакціях енергія перевищує вкладену в плазму світлову енергію. Фізичний зміст пропозиції полягає в можливості отримання надвисоких стисків речовини при спеціальному, що має певну залежність від часу, лазерному опроміненні сферичної мішені спеціальної конструкції. Такий режим стиснення називають адиабатическим. На доступній мові це означає, що лазерний імпульс певної форми стискає речовина досить повільно, щоб не виникали ударні хвилі, що перешкоджають стисненню; Ідея отримання надвисоких стисків нагрівається високотемпературної плазми за допомогою всебічного лазерного опромінення мішені стала логічним продовженням ідеї використання лазерів для нагріву речовини до термоядерних температур . Так як швидкість термоядерних реакцій залежить не тільки від температури, але і щільності плазми, то збільшення щільності речовини в 10 000 разів приблизно в стільки ж разів знижує вимоги до критичної енергії лазерного імпульсу. Тут виявляється істотним той факт, що для стиснення мішені, в 10 000 разів по відношенню до її нормальної щільності потрібно тільки один відсоток енергії, яка потрібна, для нагріву мішені до температури запалювання. p align="justify"> Отже, сучасна концепція лазерного УТС являє собою поєднання декількох послідовних етапів збільшення щільності енергії, які умовно зображені на (рис. 1).
В
Рис. 3 - Стадії послідовного зростання щільності потоку енергії в лазерному термоядерному синтезі при всебічному опроміненні сферичної мішені: а - концентрація світлової енергії ламп-спалахів у просторі та часі за рахунок стимульованого випромінювання в лазері, б - фокусування просторово-когерентного лазерного пучка; в - фокусування сферичного хвильового фронту в атмосфері мішені; г - гідродинамічна фокусування енергії в стисливої вЂ‹вЂ‹мішені
Лазерна багатокаскадного підсилювальна установка концентрує енергію в просторі та часі від рівня інтенсивності 10 (інтенсивність лампи-спалаху) до 1010 Вт/см2 (інтенсивність лазерного променя). Фокусування лазерного променя забезпечує збільшення потоку енергії ще в 104-10 разів. Наявн...
