n> 1022 см -3 при нагріванні плазми дуже потужними лазерними або електронними пучками. Відповідно до критерію (3.1) різні джерела з високою щільністю енергії вимагають різних часів утримання.
У плазмі порівняно низької щільності (n = 1014 - 1015 см-3) з температурою близько 50-60 млн. град. потрібні часи утримання порядку декількох секунд. Для цього, очевидно, необхідна хороша теплова ізоляція плазми і утримання її від розльоту. Зараз це досягається за допомогою спеціальних конфігурацій магнітного поля (магнітне утримання). Найбільш перспективною системою такого роду є установки В«ТокамакВ», розроблені в Інституті атомної енергії, ім. І. В. Курчатова під керівництвом акад. Л.А. Арцимовича. Щільність плазми з температурою 50 млн. град. досягає значень 1015 см-3, а час утримання - часток секунди. У цих умовах спостерігаються нейтрони, що виникають в ході реакцій синтезу. Підкреслимо, що в установках В«ТокамакВ» нагрів плазми до термоядерних, температур і утримання плазми здійснюється безпосередньо за допомогою електричного струму в самій плазмі і в оточуючих її магнітних котушках. p align="justify"> Імпульсні джерела з високою щільністю енергії (лазерний і електронний пучки) створюють набагато більш щільну плазму, але на порівняно короткий час, порядку 10-8 - 10-9 сек. Від утримання такої щільної плазми можна або взагалі відмовитися (так званий режим інерціонального утримання, коли час термоядерного горіння виявляється менше часу розльоту плазми), або навіть використовувати самі потужні пучки фотонів або електронів для додаткового стиснення плазми. Імпульсні методи здійснення керованого термоядерного синтезу розроблені в меншій мірі, але, на думку багатьох вчених, є цілком конкурентоспроможними зі стаціонарним методом, використовуваним в установках В«ТокамакВ». Нагрівання і утримання високотемпературної плазми пучками фотонів кілька підвищують вимога до термоядерного виходу, оскільки к.к.д. перетворення електричної енергії в енергію висококогерентного лазерного пучка в потужних лазерних установках вельми невеликий (1-10% в кращому випадку). Правда, для пучка швидких електронів к.к.д. перетворення помітно вище (до 50%), що розглядається як певна перевага цього методу при сучасному стані техніки потужних лазерів, незважаючи на великі труднощі його фокусування в порівнянні з лазерними пучками.
Можливість нагріву речовини до термоядерних температур за допомогою сфокусованого на мішень лазерного випромінювання, була теоретично обгрунтована акад. Н.Г. Басовим та проф. О.Н. Крохіна ще в 1962 р., відразу ж після створення перших імпульсних лазерів з модуляцією добротності. p align="justify"> Їхні роботи поклали початок роботам по дослідженню лазерного керованого термоядерного синтезу (Лутса), успішно розвиваються у Фізичному інституті ім. П.М. Лебедєва АН СРСР і в ряді лабораторій США, Франції, ФРН, Англії та Японії. У лабораторії акад. Н.Г. Басова ...
