тора в лінійних і малошумящих підсилювачах ця область не є важливою, так як оптимальний режим роботи транзистора не відповідає виникненню в каналі великих полів.
З перехідної характеристики I з = f (U з і) (малюнок 7) видно, що робочим діапазоном зміни напруги на затворі є ділянка негативних напруг U з < span align = "justify"> від напруги відсічення U зи до напруги відкривання бар'єру Шотткі.
В
Рис. 1.12 Перехідна характеристика ПТШ
Для малопотужного GaAs ПТШ важливими є наступні параметри на постійному струмі. з поч - початковий струм стоку рівний I з нас при U зи = 0; з на з - максимальний струм стоку, відповідний області насичення. Типовими значеннями напруг на висновках транзистора для цього струму вважаються: U зи = 0В, U сі = 5В для потужних і U сі = 1, 5-2В - для малошумящих ПТШ. - відношення? I з /? U зи (крутість характеристики), яке в області насичення є приблизно постійним; зи отс - напруга відсічення, відповідне від'ємному значенню напруги на затворі, при якому струм стоку зменшується до нуля (I з = 10мкА). Ці параметри пов'язані між собою наближеним співвідношенням I снас = SU зи
Крутизна характеристики S і провідність g m збігаються з фізичного глузду.
2. ДОСЛІДЖЕННЯ ХАРАКТЕРИСТИКИ субмікронний СТРУКТУР
.1 Загальна процедура моделювання
2.1.1 Модель зони провідності і механізми розсіювання
Для проведення розрахунків вибираємо трехдолінную модель зони провідності і закон дисперсії, який враховує непараболічность, але не враховує анізотропію.
В
Рис. 2.1 Енергетична діаграма для GaAs
Реалізується Багаточасткові метод Монте-Карло. В якості можливих механізмів розсіювання враховуємо:
) розсіювання на деформаційному потенціалі акустичних фононів;
) розсіювання на деформаційному потенціалі оптичних фононів (L - долина);
) міждолинне розсіяння між нееквівалентними долинами;
) міждолинне розсіяння між еквівалентними долинами;
) полярне оптичне розсіювання;
) розсіювання на іонізованих домішках.
2.1.2 Завдання початкових умов
На першому етапі визначаються початкові значення енергії, імпульсу і координати частинок. Для цього використовуємо центральну граничну теорему, згідно з якою сума незалежних випадкових величин, розподілених рівномірно в інтервалі
(2.1)
при і має нормальне (максвеловское) розподіл
(2.2)
При відхилення від максвеловского закону не перевищує 10%, що є прийнятною точністю, тому імпульс частки представляється у вигляді:
, (2.3)
де (2.4)
Напрямок імпульсу в просторі задається двома кутами: азимутним () і полярним () і визначається за допомогою генерації двох випадкових чисел і:
; (2.5)
Складові імпульсу обчислюються за формулами:
;; (2.6)
.1.3 Рух частинки в зовнішньому полі та визначення часу вільного пробігу
Поведінка електрона в напівпровіднику являє собою відрізки вільного руху в зовнішніх полях, розділених миттєвими неуважність. Величина відрізка вільного руху визначається ймовірністю розсіятися часткою має енергію в одиницю часу. - Квантово-механічна ймовірність, що визначається всіма існуючими механізмами розсіювання. p> Якщо частка почала рухатися в момент часу, то ймовірність розсіятися до моменту часу
(2.7)
Враховуючи, що розподіл на інтервалі рівномірно і ...
