ку, деяку суцільну середовище, що складається з однакових за природою елементів, а з іншого боку, зміни цієї просторової метрики визначається потенційної і кінетичної складовими маси. p> У свою чергу, ці складові маси виникли з причини упорядкування переміщення просторово-часових фаз кожного елементарного обсягу щодо просторової метрики. Принцип переміщення фаз зрозумілий, але для розуміння ходу подальших подій буття, необхідно мати уявлення про такому переміщенні, наприклад, в потенційній складової маси.
Спробуємо уявити собі, як змінюється просторова метрика маси при зміні положення просторово-часової фази одного з елементарних обсягів, при вчиненні одного періоду коливання елементарних подій. Іншими словами, ми повинні зрозуміти, як може бути здійснено переміщення фази послідовно від центрального обсягу, по всіх інших і, в тій же послідовності, назад. Завдання не проста, оскільки ми повинні подумки укласти кілька сферичних обсягів, що змінює свій розмір циклічно в деякий центрально-симетричний обсяг. Тобто, цей обсяг, при його розгортанні на складові елементарні обсяги, має складатися із замкнутої ланцюга зімкнутих обсягів, умовно показаної на малюнку 11.
В
Рис. 11
Просторово-часові фази кожного з обсягів ланцюга, при повному циклі (періоді) зміни елементарних подій цих обсягів, переміщуються по ланцюгу від початку, до максимуму і назад. Скласти образне переміщення фаз по ланцюгу не складно, але як таке переміщення уявити, якщо цей ланцюг покладена у вигляді центрально-симетричного обсягу?
Єдино-можливим варіантом. в цьому випадку, представляється складне об'ємне переміщення при поєднанні лінійного руху і руху обертання. Образно такий рух представлено на малюнку 12 а).
В
а) б) в)
Рис. 12
Тут, деяка площину А, перпендикулярна, наприклад осі Х, просторової тривимірної системи вимірювання XYZ, обертається, в даному випадку, щодо осі Y. Безсумнівно, закріплення площині і її відносне обертання в деякій системі координат вибрано довільно, так само, як вибрано довільно напрямок обертання самої площині. Це побудова дозволяє зрозуміти траєкторію переміщення просторово-часової фази від центру потенційної складової маси. З точки О по гвинтових траєкторії S, що у площині А, здійснюється переміщення фази. Одночасно з цим, гвинтова траєкторія обертається з площиною А.
Якщо по ходу руху фази, починаючи від точки О, фіксувати рівні відстані до моменту максимального значення, то в просторі ці точки будуть будувати половинку центрально-симетричного обсягу, перетином якого і буде площину А, як умовно показано на малюнку 12 б). p> У положенні, коли фаза досягає максимально-можливого стану просторової метрики, вона по гвинтовий траєкторії повертається до результату в точку О, але цього разу, ця гвинтова траєкторія, як би, лежить на іншій стороні площині А. У такому випадку, із зворотного боку площині добудовується друга половина центрально-симетричного об'єму. Не дивлячись на те, що величина просторової метрики обох півкуль повинна бути однакова, відзнакою, все ж, є те, що при русі фази від початку відбувається розширення просторової метрики маси, а при русі фази назад - стиснення цієї метрики, як умовно показано на малюнку 12 в). p> Напрямок розширення та стиснення просторової метрики є вирішальним фактором для відносного переміщення потенційних складових маси в кінетичної. Раніше було зазначено, що просторово-часова фаза здійснює двоїсте переміщення щодо просторової метрики маси. Розглянувши можливий варіант переміщення фази в потенційній складової маси, можна зрозуміти, як здійснюється переміщення фази разом з потенційною складовою маси в її кінетичної.
На малюнку 12 в), на площину А ми дивимося з її торця. Тепер, якщо подумки уявити, що просторово-часова фаза переміщаючись в кінетичної частини маси, прагнути розширити або стиснути цю метрику залежно від циклу елементарного події. Але В«реалізуватиВ» своє прагнення до стиснення або розширення метрики вона може тільки в потенційній частини маси. У цьому випадку, фази, що стискають просторову метрику, В«входятьВ» в потенційну частину маси з боку стиснення, в іншому випадку, навпаки. Потенційна складова маси переміщається в кінетичної за напрямом від розширення просторової метрики маси до її стисненню (напрям S - малюнок 12 в). Таким чином, здійснюється єдність кінетичної і потенційної складових маси.
Однак, у потенційної складової маси, зображеної на малюнку 12, є одна обставина, що не дозволяє їй здійснювати переміщення слідом за змінами в кінетичної складової маси. Ця обставина полягає в тому, що осі обертання гвинтовий траєкторії і площини перетинаються в одній точці. Така потенційна складова маси, центрально-симетрична не тільки за формою просторової метриці, а й по обертанню. Разом з цією складовою маси буде обертатися зона стиснення і розширення щодо єдиної точки. У цьому випадку, напрям рух потенційної складової маси в її кінетич...
