вий промінь і оптичну вісь кристала). У цьому випадку амплітуди звичайної і незвичайної хвиль в анізотропному платівці будуть однакові. Якщо ми доб'ємося того, що , то світло, що виходить з чверть хвильової пластинки матиме циркулярну поляризацію. Це призведе до того, що при обертанні другого поляризатора, що грає роль аналізатора, навколо осі, що збігається з віссю світлового пучка, інтенсивність світлового пучка, що виходить з аналізатора, змінюватися не будуть. Якщо ж інтенсивність зміниться від якогось максимального до мінімального значення (але не до нуля), то це свідчить про те, що вийшов з нашої деформованої стислій платівки світло або її еліптичну поляризацію, а отже, . У цьому випадку необхідно збільшити силу тиску на платівку і знову перевірити світло, що виходить з неї, на циркулярну його поляризації. І так до тих пір, поки не доб'ємося того, щоб світло, що виходить з пластинки, що у стані одновісного стиску, не набув циркулярну поляризацію. Це і буде свідчити про те, що ми добилися необхідного значення , при якому , наша стисла платівка з оргскла буде платівкою в чверть довгі хвилі.
ВИСНОВОК
На даному етапі, робота з вивчення оптичного компенсатора у вигляді платівки чверть довжини хвилі завершена. Тема курсової роботи не вичерпана повністю. При вивченні еліптичного і кругового поляризованого світла у мене розширилися уявлення щодо механізму поляризації. p align="justify"> У процесі виконання курсової роботи не дивлячись на те, що більшість понять мені було знайоме, довелося зіткнутися з масою нових понять.
У даній роботі ми ознайомилися зі складанням двох когерентних світлових хвиль, поляризованих у двох взаємно перпендикулярних напрямках. Ми проаналізували еліптично і циркулярно-поляризоване світло. br/>
СПИСОК ВИКОРИСТАНИХ ДЖЕРЕЛ
1) Ландсберг, Г.С. Оптика. М., 1976. p> 2) Савельєв, І.В. Курс загальної фізики, т.3 "Наука", М., 1971. p> 3) Сивухин, Д.В. Загальний курс фізики. Оптика. М., "Наука", 1985. p> 4) Р.В. Поль, Р.В. Оптика і атомна фізика, "Наука", М., 1961. br/>
