> m ). Параметр решітки a рівномірно зменшується зі збільшенням x , що пов'язано з відмінностями іонних радіусів Nd і Tb . З кривих температурної залежності електроопору для сполук Nd 1 - x Tb x Co 2 були отримані температури Кюрі T C для кожного сплаву.
Результати аналізу нейтронограмм показують, що охолодження зразків до 4.2 До супроводжується переходом до ромбоедричної структурі (просторова група R - 3 m ) для складів з х Ві 0.5. Для складів з х ВЈ 0.5 охолодження до 4.2 До супроводжується переходом до орторомбічної структурі (просторова група Fddd ). На всіх нейтронограммах при 4.2 К спостерігаються вклади в рефлекси від магнітного розсіювання. З зміною складу сплавів найбільш помітно змінюється інтенсивність рефлексу (111). Параметри кристалічної та магнітної елементарних осередків збігаються. Магнітна структура сполук Nd 1-x Tb x Co 2 описується хвильовим вектором k = 0. Були отримані значення намагніченностей рідкоземельної m R і кобальтової m Co подрешеток, наведені на рис.1 a , b .
Як видно з рис.1, із зростанням x величина намагніченості m R спочатку зменшується від ~ 2.9 m Б практично до нуля при x В»0.22, а потім збільшується за модулю до ~ 8.2 m Б при x В»1.0. Така поведінка m R ( x ) стає зрозумілим, якщо взяти до уваги, що магнітний момент іона Tb приблизно в три рази більше, ніж момент іона Nd , і те, що відповідно з моделлю антиферомагнітного упорядкування-ня моментів іонів R Вў і R ВІ в кубічних інтерметалідах типу [1] слід очікувати антипаралельними впорядкування повних моментів іонів Nd і Tb в інтерметаліди З ростом концентрації x збільшується і намагніченість m Co (див. Рис.1 b ), що узгоджується з уявленнями про метамагнітной природі зонної підсистеми. Як відомо, у разі з'єднань типу RCo 2 поведінка зонної метамагнітной підсистеми може бути описано співвідношенням [1] m Co = ( g J - 1) J R I R - < i> Co , де g J - Фактор Ланде, J R - повний момент іона R , I R - Co - параметр R - Co - обмінного взаємодії. У разі сполук Nd 1-x
