ий модуляції, а його нахил відповідає величині 2,7 аж до еВ. У цій точці спектр зазнає злам (показник збільшується до=3,2-3,3). Є вказівки на те, що одночасно в складі К. л. збільшується частка важких ядер. Проте дані про склад К. л. в цій області енергій поки дуже мізерні. При еВ спектр повинен різко обриватися через відхід частинок в міжгалактичному простір та взаємодії з фотонами мікрохвильового фонового випромінювання <# «17» src=«doc_zip59.jpg» /> ЕВ.
Для К. л. з еВ характерна висока изотропия: з точністю до 0,1% інтенсивність частинок по всіх напрямках однакова. При більш високих енергіях анізотропія зростає і в інтервалі еВ досягає декількох десятків% (рис. 3). Анізотропія ~ 0,1% з максимумом поблизу 19 год зоряного часу відповідає переважному напрямку руху К. л. уздовж силових ліній магнітного поля галактичного спірального рукава, в к-ром знаходиться Сонце. З ростом енергії частинок час максимуму зсувається до 13 год зоряного часу, що відповідає наявності дрейфового потоку К. л. з еВ з Галактики поперек магнітних силових ліній.
.2 Область модуляційних ефектів
Частинки найнижчих енергій не можуть спостерігатися безпосередньо у Землі, оскільки сонячний вітер перешкоджає входженню цих частинок в нашу геліосферою. Ця Геліосферная модуляція зменшується зі збільшенням енергії і призводить до сонячного циклу варіації інтенсивності КЛ при низьких енергіях. У інтенсивності та спектрі ГКЛ, що потрапляють в геліосферою, відбуваються помітні зміни. Ці зміни, перш за все, пов'язані із взаємодією потоку космічних променів з сонячним вітром і вмороженностью в цей вітер магнітними полями. У результаті енергетичний спектр галактичних космічних променів, виміряний у Землі, помітно відрізняється від спектру ГКЛ в міжзоряному середовищі. На Рис.9 представлені результати вимірювань спектра галактичних космічних променів в періоди часу, що відповідають різним фазам сонячної активності (Heber, 2001).
Рис. 9 Енергетичний спектр різних елементів, виміряний поблизу Землі в рік мінімуму сонячної активності (верхні криві) і на рік максимуму (нижні)
Видно, що при енергіях понад 10 ГеВ / нуклон інтенсивності ГКЛ в різні фази сонячної активності відрізняються незначно. У той же час при енергіях ~ 10 МеВ інтенсивності спектрів можуть відрізнятися на порядок.
При розгляді різних явищ в гелиосфере протягом декількох десятиліть визначальним їх фактором є 11-річна та 22-річна циклічність сонячного процесу, що характеризується рядом чітко встановлених закономірностей, що стосуються рівня активності Сонця, розташування активних областей на фотосфері, а також магнітного поля активних утворень. Межа області модуляції знаходиться на відстанях ~ 100 а.о.
На Рис.10 показана модуляція інтенсивності КЛ в 11-річному сонячному циклі (Базилевська та ін, 2005). Інтенсивність ГКЛ змінюється в протифазі з числом сонячних плям. Проте процеси сонячної модуляції виявляються досить складними і не зводяться тільки до антікорреляціі з числом сонячних плям.
Теоретичною основою транспорту ГКЛ в гелиосфере є рівняння переносу Паркера (Parker, 1965):
де - функція розподілу космічних променів, R-жорсткість, r і t-відповідно відстань від Сонця і час. V - швидкість сонячного вітру. У правій частині рівняння записані члени, що описують конвекцію частинок, подовжній і поперечний дрейф, дифузію, адіабатичні зміни енергії і д...
