жерело частинок відповідно. Джерелом частинок може бути будь Геліосферний джерело. K-тензор, симетрична частина якого описує дифузію, а антисиметрична частина тензора описує дрейф частинок в Геліосферний магнітному полі з середньою швидкістю VD. В останні роки особливо важливим стає облік дифузії в напрямку, перпендикулярному магнітному полю.
Рівняння (1) вирішують, як правило, чисельно. Його рішення, в принципі, дозволяє отримати значення модуляції всередині геліосфери. Однак, різноманіття природних процесів і зв'язків, у які залучені КЛ, так велике, що при вирішенні цього рівняння виникає проблема - необхідність детального знання просторових, тимчасових і енергетичних залежностей основних параметрів рівняння від розмірів і геометрії області модуляції. У зв'язку зі складністю проблеми останнім часом дуже активно вдосконалюються моделі модуляції, засновані на тривимірному, залежному від енергії чисельному моделюванні. Результати розрахунків можуть бути зіставлені з експериментальними даними, отриманими на аеростатах і космічних апаратах. У роботі (Bonino et al, 2001) з використанням наближеного рішення транспортного рівняння представлений диференційний по енергії спектр протонів, що залежить від параметра сонячної модуляції М:
Тут Т - кінетична енергія на нуклон, а Е0 - енергія спокою нуклона. У цій же роботі проаналізовано експериментальні дані спостережень спектру галактичних космічних променів на балонах і космічних апаратах. Розглянуто 29 різних експериментів. Шляхом зіставлення результатів розрахунків за формулою (2) з цими даними були визначені параметри сонячної модуляції М, найкращим чином описують значення експериментальної інтенсивності. (Рис.11)
Рис. 11 Диференціальні спектри космічних променів, отримані на основі рівняння (2) для різних значень сонячної модуляції М=390, 600, 820, 1080 МеВ (відповідно криві 1,2,3,4) в зіставленні з експериментальними даними, отриманими на балонах і космічних апаратах протягом 1965, 1968, 1980 і 1989 рр.. відповідно
Існує напівемпірична динамічна модель (Ниммік, 2005), що дозволяє описувати потоки частинок ГКЛ з Z від 1 до 92 і з енергіями від 5 до 105 МеВ / нуклон. У моделі врахована залежність потоків від рівня сонячної активності, а також величина і напрямок магнітного поля Сонця.
.3 Походження космічних променів
В даний час немає однозначної відповіді на питання про походження космічних променів. Ясно одне, що крім Сонця, яке є джерелом космічних променів відносно низькою енергії, на небі є джерела, що забезпечують прискорення частинок до дуже великих енергій. В цілому проблема походження космічних променів включає механізм прискорення та поширення в різних умовах. На основі багаторічних досліджень з використанням супутникового та балонної техніки, наземних експериментів встановлено такі основні характеристики галактичних космічних променів.
. Щільність енергії космічних променів становить 1 еВ в 1 см3. Ця величина порівнянна з щільністю енергії світла зірок, чернотельного випромінювання, турбулентного руху міжзоряного газу, магнітного поля в Космосі. Таким чином, космічні промені є рівноправними партнерами в космічному співтоваристві і відповідно їх внесок у динаміку космічних явищ є вагомим.
. Диференціальний енергетичний спектр галактичних косм...
