вплив кожного з яких окремо можна не тільки пояснити, а й якісно передбачити. Однак при одночасному їх впливі, що носить часто різноспрямований характер, ідентифікувати їх і виділити вплив кожного «в чистому вигляді» вдається далеко не завжди.
Основні фізичні процеси, що лежать в основі лавинному ГРВ, вивчені досить докладно, проте багато важливих аспекти проблеми залишаються поки що не з'ясованими.
Це в першу чергу відноситься до галузі використання даного методу в біології та медицині, де, мабуть, необхідний новий підхід як до оцінки впливу об'єктів на газовий розряд, тобто до виявлення найбільш інформативних параметрів об'єктів, так і до розробки методичних питань, при вирішенні яких в першу чергу має бути приділена увага проблемі зворотного впливу газового розряду на об'єкт (особливо живий).
1.1.2 Поверхнева ГРВ
Метод поверхневої ГРВ не менше перспективний [1-3, .5, 13], ніж розглянутий вище метод лавинної ГРВ, і якщо він поки що застосовується не настільки широко, то основна причина цього - труднощі, пов'язані з інтерпретацією отриманих результатів.
Малюнок 6 - Принципова схема пристрою для поверхневої газорозрядної візуалізації. 1-досліджуваний об'єкт, 2-плоский металевий електрод, 3-джерело напруги
а) б)
Малюнок 7 - Приклади отримуваних при поверхневій ГРВ зображень з використанням позитивного (а), негативного (б) імпульсів
На малюнку 6 приведена схема найпростішого пристрою для здійснення поверхневої ГРВ. На малюнку 7 наведені приклади зображень, одержуваних з його допомогою в різних умовах. Розряд в цьому випадку виникає між об'єктом 1 і електродом 2 уздовж поверхні діелектричної пластини 4 (наприклад, фотоматеріалу), що служить носієм зображення. На цій пластині фіксується загальна картина розряду, яка містить за певних умов інформацію про досліджуваний об'єкт.
Оскільки розрядний процес в цих умовах дуже специфічний, розглянемо його більш докладно. Для цього замінимо об'єкт 1 тонким металевим стрижнем і подамо на нього позитивний по відношенню до електрода 2 імпульс напруги. Очевидно, що напруженість електричного поля (що має у поверхні діелектричної пластини 4 радіальну конфігурацію) буде найбільшою поблизу стрижневого електрода і коли вона досягне в цій області критичного значення, при якому електрони на довжині вільного пробігу набирають енергію, достатню для ударної, іонізації газових частинок, в приповерхневому газовому шарі виникнуть електронні лавини. Однак ці лавини будуть поширюватися не у вільному обсязі газу, а по поверхні діелектрика, рухаючись у бік стрижневого електрода. Електрони лавин, що розвиваються по поверхні цього електрода, залишатимуть на діелектрику розрядні «канали» з локалізованим в них позитивним зарядом. Електричне поле, створюване цим зарядом, буде підсумовуватися з зовнішнім полем, що викличе появу нових подібних лавин, які, однак, будуть розвиватися тепер в сторону утворилися раніше каналів. В результаті цього процесу на поверхні діелектрика буде створюватися поступово розгалужуються мережу з таких каналів до тих пір, поки електричне поле на периферії цього зарядового освіти не стане менше критичного. Фотографії сукупності подібних каналів отримали назву «фігур Ліхтенберга», і їм присвячена велика література, в якій розглядається вплив на них різних факторі...
