ацій
енергії, рівних U 0 , визначається за формулою
(3)
Коли виникає необхідна флуктуація енергії, лінія дислокації під дією сумарної сили F 0 перескакує із загальмованого стану ММ у вільний NN і під дією напруги П„ Т продовжує рух до наступного перешкоди РР. p> Вплив термічної компоненти П„ * на величин межі текучості
найбільш виражено в інтервалі температур
нижче 0,2 Т пл К. При відмічених температурах залежність П„ Т (Т) графічно представляється у вигляді крутопадающей кривої, асимптотично, що переходить в горизонтальний, середньотемпературна ділянку. Різка залежність межі текучості від температури при Т і <0,2 Т пл До пояснюється наступним чином. З підвищенням температури механічних випробувань зростає амплітуда теплових коливань ліній рухомих дислокацій щодо положень рівноваги, відповідних прикладеним напруженням. Як
наслідок, це супроводжується збільшенням імовірності р виникнення флуктуації з енергією U ф і зменшенням величини термічної компоненти П„ * . Відповідно зменшується межа плинності П„ Т = П„ G + П„ * + К у d -1/2 . При температурах в інтервалі (0,2 - 0,4) Т пл До флуктуації енергії настільки великі, що вони забезпечують можливість подолання близкодействии перешкод при будь-якій температурі, якщо прикладена напруга, рівне
П„ Т = П„ G + К у d -1/2 . Тому температурна залежність межі текучості на
середньотемпературному ділянці практично відсутній (визначається лише залежністю П„ Т (Т і ) ).
Вплив структурної компоненти на критичне напруження початку перебігу проявляється у відповідності із залежністю Петча - Холла через твір До у d -1/2 , де d характеризує розмір блоків мозаїки, стійких при температурі механічних випробувань, а коефіцієнт До у - кон-
центрацию напруг і дефектності решітки на кордонах блоків. Розмір блоків і щільність, дефектів кристалічної будови залежать від температури механічних, випробувань. Дійсно, надмірна концентрація дефектів при відповідних температурах, може аннигилировать, а нестійка їх конфігурація, в тому числі через подрібнення блоків мозаїки, може перебудуватися безпосередньо
в процесі деформації на межі текучесті.Однако можливість відпалу дефектів і їх перебудови в процесі механічних випробувань залежить від температури. Як правило, в процесі випробувань у низько-та середньотемпературному інтервалі може спостерігатися лише анігіляція і перебудова вакансій і зміщених атомів. У високотемпературному ін-
інтервалі механічні, випробування супроводжуються не тільки
генерацією та накопиченням дислокацій і вакансій, але і їх
анігіляцією і перебудовою їх конфігурацій відповідно до щільністю і субструктуру, стійкою при температурі механічних випробувань. Іншими словами, при високотемпературних випробуваннях відбувається пристосування дислокаційної субструктури до умов нагружения за рахунок
протікання процесів повернення або рекристалізації. Так як з підвищенням температури рівноважні розміри блоків мозаїки і зерен зростають, то відповідно зменшується і межа плинності, причому в високотемпературному інтервалі залежність П„ Т (Т і ) є крутопадающей подібно низькотемпературної гілки.
Температура Т р переходу від среднетемпературного (горизонтального) інтервалу до високотемпературного (Крутопадающих) є критерієм жароміцності. Цей критерій фізично визначає кордон чутливості компоненти До у d -1/2 до зміни температури. Нижче Т р структурна компонента виявляється постійним доданком межі текучості, вище Т р компонента До у d -1/2 впливає на П„ Т переважаюче над П„ G + П„ * . Температура Т р особливо чітко виявляється при зображенні
температурної залежності межі текучості в полулогарифмических координатах.
Температурна залежність межі текучості
стабільних металів і сплавів з ОЦК - гратами
Для монокристалів з металів і сплавів з ОЦК - гратами характерна справжня діаграма деформації, на якій в загальному випадку спостерігається лише дві стадії пластичної деформації: множинне ковзання і ковзання з переповзанням. Стадія легкого ковзання властива тільки диаграммам, отриманим в середньому температурному інтервалі. Слід також зауважити, що вид істинною ...
