в силі.
стрибкової механізм електропровідності характерний для багатьох аморфних і рідких напівпровідників. Носії з енергіями у області псевдозапрещенной зони переходять від стану локалізованого поблизу однієї флуктуації до іншої шляхом таких активованих перескоків (т. к. енергії станів поблизу різних флуктуацій різні, оскільки самі флуктуації випадкові і по розташуванню і по величині). У напівпровідниках з високою рухливістю іноді при низьких температурах також спостерігається стрибкова провідність (якщо переважна більшість носіїв локалізовано на домішках, вони можуть перескакувати з домішки на домішка). Явища переносу в напівпровідниках з малої рухливістю поки зрозумілі в меншій мірі, ніж для напівпровідників з зонним механізмом провідності.
В
2.4 Електропровідність низькомолекулярних органічних полпроводніков
Найважливіші відомості про процеси, що лежать в основі електропровідності речовини, дають виміру її температурної залежності. Такі вимірювання, проведені різними авторами на великому числі об'єктів, показали, що для чистих органічних речовин температурна залежність електропровідності в охоплених інтервалах температур може бути описана співвідношенням (1.1):
Так, при Перескокова механізмі енергія активації буде визначатися з виразу з експонентою, при зонному механізмі провідності енергія активації входить до експонента. У більшості робіт з низькомолекулярним органічним напівпровідникам прийнято визначати термічну енергію активації з останнього виразу.
Така залежність встановлена ​​у великої кількості органічних сполук, що належать самим різним класам. Були досліджені антрацен, нафталін, поліциклічні ароматичні сполуки, азо-ароматічеекіе сполуки, органічні пігменти фталоціанін, гематин, гематопорфірін, хлорофіл, органічні барвники трифенілметанового, ціаніновими, ксантенового, акридинового і інших класів, радикал О±, О±-діфенілпікрілгідразіл, каротин, бензофенон, деякі кислоти, фталимидом.
Низькомолекулярні органічні сполуки є, як правило, вельми високоомними провідниками, і вимірювання електропровідності їх можуть бути проведені лише за досить високих температурах. У таких випадках величина провідності при кімнатній температурі визначається екстраполяцією прямих:
(2.3)
Для більшості з'єднань питома провідність при кімнатній температурі становить 10 -10 -10 -20 ом -1 В· див -1 .
У Тоді як сам експонентний характер залежності провідності від зворотного температури, мабуть, не викликає сумнівів, значення енергії активації, що визначаються для одних і тих же речовин різними авторами, часто виявляються різко різними. Як показує зіставлення таких даних, величина може залежати від умов приготування досліджуваного зразка, від його структури (аморфний шар, напівкристалічного порошок або монокристал), від умов попередньої його обробки, від того, досліджувалася чи електропровідність у вакуумі, в атмосфері газу або на повітрі. p> Такий розкид значень, безумовно, пов'язаний з тим, що деякі методи приготування зразків та підготовки їх до вимірювань не забезпечують належної їх чистоти (наявність домішок, адсорбованих газів або вологи). Тому в цілому ряді випадків вдавалося спостерігати лише домішкову провідність, незважаючи на те, що для приготування зразка використовувалося речовина, здавалося б, досить високого ступеня чистоти, і умови досвіду були також досить досконалі (наприклад, глибока евакуація, термічна обробка зразка у вакуумі і т. п.). Так, для натертого на кварц шару фталоцианина міді Вартанян отримав при вимірах у вакуумі значення = 0,9 ев. Багатогодинна тренування шару у вакуумі при температурі 100 В° С супроводжувалася падінням електропровідності шару і зростанням енергії активації до значення 1,2 ев. Було встановлено, що ці зміни обумовлювалися поступової десорбцией кисню, оскільки напусканіе кисню на відтренований шар знову призводило до зменшення енергії активації. Те, що навіть найвища енергія активації, отримана в цих дослідах, залишалася багато менше енергії оптичного переходу, відповідної положенню ділянки довгохвильового спаду смуги поглинання (1,6-1,8 ев), призвело Вартаняна до висновку, що спостережувана в цих умовах провідність була примесной. Залежність величини провідності та енергії активації від ступеня обезгаженності шарів вказувала на те, що домішкою служив адсорбований на барвнику кисень, який при відкачці та застосованої термообробці повністю не віддалявся.
Власну провідність фталоцианина міді з енергією активації 1,7 ев Вартанян і Карпович спостерігали на шарах, отриманих сублімацією в умовах високого вакууму. Цей метод не є єдиним, який для фталоцианинов забезпечує високу чистоту зразка. У роботі Філдінага і Гутмена досліджувалися монокристали фталоцианина міді і також була установлена ​​власна провідність (= 1,64 ев). Власну провідність з енергією 1,79 ев вдалося знайти і для полікристалічн...
