омних систем, процесів віпромінювання и автоіонізаційного Розпад без Звернення до Теорії обраних І квазістаціонарного набліження, а такоже побудовали теорія природного Розширення спектральних ліній атомів, застосовна и у разі, коли Взаємодія атома з власним полем віпромінювання НЕ є малим обраних. Показано, что в разі перекрівання рівнів станів з однаковим ПОВНЕ моментом, его проекцією и парністю, Яку может мати місце для Важка багатозарядніх іонів, Взаємодія атома з власним полем віпромінювання становится Ефективно сильною и может наводіті до істотної Відмінності форми контуру спектральної Лінії від лоренцевскої. Проведені розрахунки контурів спектральних ліній He-і Li-подібних іонів урану показали, что в таких спектрах могут спостерігатіся непертурбатівні ЕФЕКТ, Наприклад, розщеплювання спектральних ліній, обумовлених взаємодією атома з власним полем віпромінювання.
У области когерентної оптики ведуться наступні наукові дослідження: 1) розробка новіх методів оптічної ехо-камера-спектроскопії, у тому чіслі у фемтосекундним діапазоні трівалості, 2) розробка новіх фізічніх Принципів оптічної ОБРОБКИ ІНФОРМАЦІЇ на Основі довгожівучої фотонної ехо-камери и тригерною оптичного надвіпромінення; 3) розробка теоретичності основ лазерного охолоджування твердих тіл и оптимальних режімів роботи лазерних рефріжераторів; 4) Дослідження актуальних проблем квантової оптики І, среди них, - проблеми Посилення Стислого світла в режімі тригерною оптичного надвіпромінення, а такоже проблеми квантової пам'яті на Основі оптичного субвіпромінювання.
4. Математічній апарат для описування фотонної луні
У атомній фізіці зазвічай мают Справу позбав з одним типом взаємодії атомних електронів и вільніх фотонів - поглинання фотона частоти n во время переходу електрона Із стану з енергією E1 в стан з енергією E2. br/> В
Ріс.4.1 Механічна модель Поширення світла в речовіні
На рис.4.1 представлена ​​механічна модель Поширення фотона в речовіні з врахування перевіпромінювача. Кулька масою m0, рухаючісь Із швідкістю v, налітає на ланцюжок Сферичність маятніків, что мают таку ж масу m0. При зіткненні з дерло маятником кулька, за законами пружньо зіткнень, передает Йому всю ШВИДКІСТЬ v. Тієї здійснює повний оберт (ЯКЩО v> 2 (rg) 1/2, де r - довжина підвісу, g - Прискорення вільного Падіння) i после повторного Зіткнення з кульком повертає Йому ШВИДКІСТЬ v. p> Уповільнення Поширення світла в речовіні - Явище добро відоме: з ним пов'язаний ефект заламані во время переходу кордону розділу двох СЕРЕДОВИЩА. Его зазвічай характеризують Показники заломлених n (v = c/n). У звичайний умів Значення n блізькі до одініці (для скла n близьким 1.5) для vmin виходе Значення n = 1012. Що ж заважає спостерігаті Значення n>> 1 для резонансної фотонів? p> Річ у того, что атоми в речовіні беруться доля в тепловому Русі. Через це їх Реакція на Вільний фотон віявляється різною или, як Прийнято Говорити в оптіці, некогерентній. У механічній МОДЕЛІ така некогерентність может буті зв'язана, Наприклад, з виходом маятніків з площини малюнку. У цьом випадка рух кульки таборі непрямолінійнім, и ЯКЩО вместо ланцюжка узяті плоского сітку маятніків, то на віході з неї кулька матіме довільній Напрям Швидкості. p> Отже, Взаємодія атомного електрона з вільним резонансними фотоном может кінчітіся Виселення дере в збудженій стан и Затримання іншого. Альо цею процес займає кінцевій година, протягом Якого електрон блукає между станами з енергіямі E1 І E2, а Затримання фотону наказ про Звільнення то підпісується, то відміняється. Если в проміжку между підпісанням наказу и его відміною фотон встігає ушітая за Межі фотонної хмари, то Спроба атома збудітіся віявляється Невдалий. Таких фотонів, что зірваліся з Гачка, в Зразки зазвічай багато, и пов'язане з ними результуюча віпромінювання поклади від Міри когерентності перехідніх процесів в атомах. Если смороду когерентні, то и фотонами, что віпромінюють, формують когерентного віпромінювання, подібне лазерному. Повністю некогерентні Процеси навідні позбав до теплового віпромінювання. p> Є Дві заподій, чому когерентного віпромінювання має вищу інтенсівність в порівнянні з Теплова. p> По-перше, когерентні фотонами максимально підсілюють один одного, оскількі їх Вектори електричного І магнітного полів Паралельні. У разі теплових фотонів ці поля мают довільну орієнтацію, тому їх середнє Значення однозначно менше максимального.
По-друге, попадання когерентного фотона у фотона хмару збудженого атома збільшує вірогідність віпромінювання іншого такого ж фотона. Тому інтенсівність вімушеного віпромінювання набагато вища, чем спонтанного, что и Забезпечує роботові лазерів.
Тепер у нас все готово для описування процеса Формування фотонної ехо-камери под дією оптичних когерентних імпульсів. Перший когерентного імпульс збуджує в атомах перехідні Процеси, Які ...
