хні катода.
самогаситься лічильники з домішкою багатоатомного газу (Наприклад, метілалевие) мають порівняно високий робочий напруга (порядку 800-1600 в) і обмежений строк • роботи, так як після кожного імпульсу зменшується Числа багатоатомних молекул; через 10 - 108 імпульсів залишився число багатоатомних молекул стає недостатнім для нормальної роботи лічильника.
Крім того, лічильники з багатоатомної гасить домішкою погано працюють при зниженій температурі (нижче -25 В° С).
У польових дозиметричних приладах застосовуються виключно галогенні самогаситься лічильники, в якості гасить домішки в яких застосовано молекули брому і хлору. Теоретично термін служби таких лічильників необмежений, тому що атоми розпалися молекул, з'єднуючись, знову утворюють молекулу.
Практично термін служби галогенних лічильників обмежений, але він значно більше, ніж у спиртових та метілалевих лічильників.
До позитивних властивостей галогенних лічильників відносяться їх більш низька робоча напруга (360-400 в) і стійкість роботи в широкому діапазоні температур (від -50 В° до +50 В° С).
Режими роботи газового лічильника залежать від величини прикладеної напруги. З метою з'ясування особливостей різних режимів роботи розглянемо характеристику, наведену на рис. 13, яка ніколи залежність величини заряду, зібраного електродами за один імпульс, від прикладеної до лічильника постійної напруги. Крива 1 відповідає імпульсам з початковим числом пар іонів в три рази більшим, ніж у імпульсів для кривої 2 (наприклад, 300 пар іонів для кривої/і 100 пар іонів для кривої 2}.
При напругах, менших U, лічильник працює в режимі імпульсної іонізаційної камери; величина зібраного електродами заряду в режимі насичення дорівнює сумарному заряду іонів, утворених радіоактивної часткою
О”q = n e.
При напругах більше U починається ударна іонізація. Чим більше напруга на лічильнику, тим більше область ударної іонізації і тим більше число електронів буде падати на анод.
У діапазоні напруг від U до U2 кількість електронів (П), що падають на анод, і їх сумарний заряд (О”q) пропорційні первісним числу пар іонів
В
Рис.13 Залежність величини електричного заряду, збираного електродами за одна імпульс, від напруги на газовому лічильнику; I - область іонізаційнийкамери; II- область пропорційного підсилення; III - область обмеженою пропорційності; IV - область самостоя тельного (гейгеровскій) розряду; V - область безперервного розряду (n), утворених радіоактивної часткою. Газові лічильники, що працюють у цій галузі, отримали назву пропорційних лічильників. Якщо знехтувати витоком заряду з електродів за час розвитку імпульсу струму в лічильнику, то амплітуда імпульсів напруги на анодної навантаженні і на аноді лічильника буде
В
де О”U - амплітуда імпульсу напруги лічильника; ССЧ - Ємність лічильника (як конденсатора);
-коефіцієнт газового підсилення, що показує збільшення числа пар іонів за
- рахунок ударної іонізації.
В
br/>
Таким чином, у пропорційних лічильниках амплітуда імпульсу напруги U пропорційна первісним числу пар іонів, утворених радіоактивної часткою, а коефіцієнт газового підсилення є постійною величиною. Однак величина коефіцієнта газового посилення в цьому випадку відносно невелика (до 104 == 10000 разів). Пропорційні лічильники використовуються для реєстрації сильно іонізуючих часток, наприклад альфа-частинок. Їх перевага полягає в тому, що амплітуди імпульсів від альфа-частинок у багато разів більше амплітуди імпульсів, створюваних бета-частинками і гамма-квантами; завдяки цьому реєструючу схему можна відрегулювати так, що вона буде вважати тільки імпульси великої амплітуди, Що дозволяє виявляти і вимірювати альфа-випромінювання при наявності бета-і гамма-випромінювань.
На ділянці напружень від U2 до U3 лічильник працює в режимі обмеженою пропорційності, тобто із збільшенням первинного числа пар іонів амплітуда імпульсу збільшується, але не пропорційно п0 (більшою ступеня збільшуються імпульси з малим по); коефіцієнт газового посилення в цьому режимі залежить від початкового числа пар іонів - n0. Цей режим роботи лічильників практичного застосування не має.
При напругах від U3 до U лічильник працює в режимі самостійного газового розряду, при якому число утворених області ударної іонізації пар іонів (n) і заряд, збираний електродами (О”q = ne), не залежать від початкового числа пар іонів (n). Іншими словами, амплітуда імпульсів напруги лічильника не залежить від того, чи створює іонізуюча частинка всього одну пару іонів в об'ємі лічильника (наприклад, вторинний електрон з малою енергією, що виник від гамма-кванта в стінці лічильника і проник в його робочий об'єм) або дуже велике число пар іонів (наприклад, 50 000 пар, створених альфа-часткою); амплітуди імпульсів напруги лічильника будуть однаковими. Характеристики 1 і 2 на рис....
