йнятливість стає максимальною? МАХ, наводиться в роботі [21] і пояснюється на рис.3.
Явище зазначеного аномального намагнічування феромагнетика має певне фізичне обгрунтування, пов'язане з поведінкою магнітних доменів феромагнетика в залежності від зміни напруженості зовнішнього магнітного поля, зокрема, пояснюється запізнілої в часі перегрупуванням магнітних силових ліній, одна група яких для кожного з доменів замикається всередині феромагнетика (у кожному з його доменів), а інша - утворює структуру зовнішніх силових ліній, що утворюються на магнітних полюсах феромагнітних зразків. Дійсно, про намагніченості феромагнетика ми судимо по його зовнішнім магнітним властивостям (наприклад, за силою тяжіння намагніченого феромагнетика), не враховуючи магнітних силових ліній, що замикаються всередині тіла феромагнетика і є власними лініями кожного даного домена. Правильніше говорити не про число магнітних силових ліній в зазначених групах, а про відносну (безрозмірною) щільності магнітного потоку - зовнішнього? 1 і внутрішнього? 2 для кожної доменної ланцюга, орієнтованої по зовнішньому магнітному полю. Загальна щільність магнітного потоку? О, яка виходить із домену якого-небудь сорту феромагнетика, дорівнює сумі густин
? О =? 1 +? 2,
і величина? Про зіставляється і відображає значення максимальної магнітної сприйнятливості? МАХ даного феромагнетика при відповідному зовнішньому магнітному полі Н * (різному для різних феромагнетиків), так що можна записати
? МАХ =? Н? О,
де? Н - деякий безрозмірний коефіцієнт. Поточні значення магнітної сприйнятливості? (Н) залежно від напруженості магнітного поля Н виражаються співвідношенням? =? 1 /? О. Чим більше. ставлення?, тим більше магнітна сприйнятливість? даного сорту феромагнетика. Так, при дії на феромагнетик зовнішнього магнітного поля з напруженістю Н * маємо, наприклад,? 1 =? О, і значення? =1. Для початкової магнітної сприйнятливості (Н=0) і при насичуючих магнітних полях (Н=ННАС) значення? < 1. На рис.3 умовно показана доменна ланцюг феромагнетика при різних величинах напруженості зовнішнього магнітного поля: Н=0 (рис.3а), Н=Н * (ріс.3б) і Н=Нмах (ріс.3в). Видно, що при збільшенні або зменшенні напруженості магнітного поля щодо величини Н * величина внутрішньої відносної щільності магнітного потоку? 2 зростає, а зовнішньою? 1 падає, що і призводить до зменшення? відносно? МАХ.
Перегрупування стосунки? в ту або іншу сторону при варіації напруженості зовнішнього магнітного поля Н відбувається з тимчасовою затримкою експоненціально з постійною? магнітної в'язкості даного сорту феромагнетика. Саме тому і виникає ефект короткочасного «сверхнамагнічіванія», коли число магнітних силових ліній доменів, що виходять назовні від феромагнетика максимально (при? =? МАХ), і від дії насичує магнітного поля не встигає миттєво знизитися до величини, що відповідає її стаціонарного значення намагніченості насичення JНАС. Перехід намагніченості феромагнетика від? МАХ Н * к? МАХ АЛЕ на стику двох магнітних зазорів, зазначених на рис.2, відбувається за короткий час, що дорівнює? T *=-? ln [1 - (H * / HO)], яке істотно менше постійної часу? .
Таким чином, зміщення центру намагніченості рухається феромагнетика і знаходиться в будь-який момент часу в м...
