ибку магнітного поля не змінюється також стрибком, а змінюється до сталому станом за експоненціальним законом з урахуванням постійної часу? магнітної в'язкості застосовуваного феромагнетика, і це зміна? ? (T) обчислюється за формулою:
? ? (T)=[? ?-? 0] [1 - exp (- t /?)], (1)
де? ?- Магнітна сприйнятливість феромагнетика в магнітному полі з напруженістю Н в сталому стані,? 0 - магнітна сприйнятливість феромагнетика в початковий момент часу до стрибкоподібного зміни магнітного поля.
Відомо, що стале значення магнітної сприйнятливості? ? у функції чинного на нього зовнішнього магнітного поля з напруженістю Н визначається кривою Столєтова, що має максимум? МАХ при напруженості магнітного поля Н *, а при подальшому збільшенні напруженості поля магнітна сприйнятливість зменшується за досить складному закону з безперервною похідної d?/DH < 0, аппроксимируемой формулою:
? (Н) =? НАЧ ехр (- Н / Н *) + [? МАХ -? НАЧ ехр (- Н / Н *)] sin [? H / (H + H *)], (2)
так що при Н=0 маємо? (0) =? НАЧ, при Н=Н * маємо? (Н *) =? МАХ, а при Н? ? маємо магнітну сприйнятливість? (?)? 0 (феромагнетик набуває властивостей парамагнетика), що відповідає концепції Столєтова ..
Таким чином, намагніченість феромагнетика при впливі на нього напруженості ННАС зовнішнього магнітного поля при його переході з магнітного поля з напруженістю Н * (як це видно на рис.2) змінюється експоненціально у часі:
J (t) =? (T) H={? (H *) - [? (H *) -? (HНАС)] [1 - exp (- t /?)]} * ННАС, (3)
так що при t=0 маємо аномальне намагнічування диференціального перерізу феромагнетика, що входить в магнітний зазор з насичує магнітним полем ННАС=АЛЕ (рис.2) до величини, дещо меншою, ніж J (0)? ? (H *) АЛЕ, а при t=k? намагніченість диференціального шару феромагнетика на виході з магнітного зазору довжиною L c напруженістю магнітного поля ННАС=Нмах знаходиться поблизу значення J (k?)=J (L) =? (HMAX) Нмах.
Оскільки в насичує магнітному полі ПЗ? ННАС? Нмах, намагніченість насичення JНАС, в першому наближенні, є незмінною (так званий режим парапроцесса), то отримаємо: JНАС =? (АЛЕ) ПЗ? ? (HMAX) Нмах. Якщо при цьому порівняти намагніченість феромагнетика J (0)? ? (H *) АЛЕ на початку магнітного зазору з намагніченістю насичення JНАС =? (HMAX) Нмах наприкінці магнітного зазору, то виявляється, що є явне нерівність виду? МАХ АЛЕ >> ? Мin Нmax, оскільки р=Нmax / АЛЕ=5 ... 10, а ставлення? МАХ /? Мin >> р приблизно на порядок. Отже, крива намагнічування феромагнетика може бути описана так, як представлено на рис.4, тобто має місце аномальне намагнічування феромагнетика, що входить в магнітний зазор з насичує магнітним полем, тобто великим намагнічування насичення JНАС. І це властивість виникає тільки в динаміці взаємодії рухомого феромагнетика в просторово локалізованому насичує магнітному полі, а швидкість руху при цьому узгоджується з постійною? магнітної в'язкості феромагнетика.
Пояснення такого характеру намагнічування феромагнетика всередині магнітного зазору з насичує магнітним полем, коли феромагнетик до його входу в цей робочий магнітний зазор попередньо намагнічується зовнішнім магнітним полем з напруженістю Н *, і його магнітна спри...
