га: на катоді або на аноді. Але в даному випадки має сенс розглянути випадок з розташування на катоді.
При підпал на катоді розвиток початковій стадії розряду визначається динамікою плазмового потоку, що генерується катодними плямами, освіченими поблизу вузла підпалу [7]. Концентрація плазми в катодному плазмовому потоці пропорційна сумарному струму, який включає в себе струм підпалу і струм основного розряду. Час заповнення міжелектродного проміжку катодного плазмою є основною складовою часу затримки включення вакуумного проміжку. На цій стадії розвитку розряду струм переноситься електронами, емітованими з периферійної кордону розширюється катодного плазми і обмежений провідністю вакуумного зазору між плазмою і анодом відповідно до «законом 3/2». При великій швидкості наростання струму концентрації частинок на емісійній кордоні плазми може виявитися недостатньо для сталого токопрохождения, і емісійна поверхню катодного плазми перейде в режими насичення. У цьому режимі струм емісії вже не може забезпечити струму, що пропускається вакуумним проміжком. Об'ємний заряд електронів перестає екранувати емісійну поверхню, і швидкість її розширення починає сповільнюватися під дією електричного поля. Цей процес, як правило, супроводжується немонотонності спаду напруги, і нерівномірним надходженням плазми з катодних плям, що може бути обумовлено циклічністю освіти Ектон [1].
При підході емісійної поверхні до анода завершується формування провідності плазмового стовпа, і опір розрядного проміжку стає порівнянним з опором розрядного контуру. У цей момент завершується спад напруги, а швидкість наростання струму досягає свого максимального значення. Тому повне час затримки включення вакуумного проміжку ми визначаємо, як інтервал часу між початком струму підпалу і моментом досягнення максимальної швидкості наростання струму. Із збільшенням струму поджига час затримки зменшується і підвищується стійкість горіння розряду.
При заданому межелектродном зазорі d та оптимальної конструкції вузла поджига існує мінімальний час затримки включення tз ~ d / v, яке визначається підбором параметрів струму підпалу, де v - швидкість катодного плазми.
Після завершення початкової фази ініційований розряд переходить в дугову фазу, розвиток якої має багато спільного в порівнянні з некерованими вакуумними проміжками (наприклад, вакуумні дугогасильні камери).
Одна з відмінностей полягає в режимі використання керованих вакуумних проміжків, які застосовуються як для комутації довгих імпульсів струму (кілька мілісекунд) при порівняно малих швидкостях наростання струму dI / d < 105 А / с, так і для комутації імпульсних струмів з високою швидкістю наростання dI / dt до 1011 - 1012 А / с.
В останньому випадку на фронті струму можуть виникати сильні нестійкості, супроводжуваний різкими сплесками напруги і обривом струму [1]. У періоди короткочасних сплесків струму в ряді робіт [8] реєструвалися пучки прискорених іонів матеріалу катода, енергія яких досягала декількох Мев при напрузі розряду порядку сотень кіловольт. Прискорені іони спостерігалися на початковій стадії розвитку розряду в разі перевищення струмом порогової величини. В роботі [8] показано, що середня енергія іонів Cu + практично лінійно зростає із збільшенням dI / dt при перевищенні порогового значення ~ 108 А / с. Максимальна енергія іонів теж п...
