о інтерферометра проводиться в такій послідовності:
а) Друга (по ходу світла) призма і перший поляризатор встановлюються на свої місця і, спостерігаючи подвоєння зображення якогось предмета на шляху світла, вибирають потрібний напрямок зсуву світлових пучків. Потім поворотом поляризатора домагаються рівності освітленостей двох зображень. Це положення і буде відповідати тому, що площину поляризації падаючого світла становить 45 В° з оптичними осями призми.
б) Ставлять на місце аналізатор і знову отримують рівність освітленостей двох зображень. Це, очевидно, станеться тоді, коли поляроїди будуть паралельні або схрещені.
в) Поміщають на місце першу призму. При обертанні цієї призми рівність освітленостей виходить в чотирьох різних положеннях. Але компенсація різниці ходу може відбуватися тільки в одному з цих положень. Невеликими і повільними поворотами однією з призм у вертикальній площині поблизу положення рівності освітленостей знаходять інтерференційну картину.
Як було показано вище, компенсація різниці ходу відбувається незалежно від того, якими поверхнями призми звернені один до одного, що на практиці дуже полегшує юстування компенсаційного інтерферометра.
При порівняно великих кутових зрушеннях необхідно дотримуватися ще таку умову. Коли юстировку інтерферометра проводять з джерелом білого світла, з самого початку призми повинні бути виставлені так, щоб зображення джерела світла припадало на їх центральну частину. Тільки в цьому випадку початкова різниця ходу буде мало відрізнятися від нуля і можна відразу отримати інтерференційну картину. При налаштуванні на один колір для зменшення впливу хроматизму і недоліків виготовлення призми їх слід розташовувати якомога ближче до фокусів світлового пучка. Після отримання інтерференційної картини переміщеннями призми вздовж осі світлового пучка інтерферометр можна налаштувати на нескінченну смугу або на смуги.
При малих кутових зрушеннях немає сенсу говорити про місце локалізації інтерференційних смуг: смуги чіткі в будь-якій площині області переналоженія двох пучків. При великих зрушеннях смуги локалізовані в площині, що проходить через уявні точки перетину інтерферуючих променів у просторі предметів. Площина локалізації смуг можна поєднати з площиною досліджуваного об'єкта зміною співвідношення між зміщеннями z 1 і z 2 .
Кілька слів про елементах конструкції поляризаційного інтерферометра зсуву за схемою компенсації. Коли інтерферометр збирається в лабораторних умовах, то з метою спрощення його конструкції можна постачити регулювальними гвинтами тільки другу (По ходу променя) призму. При цьому регулювальні гвинти повинні забезпечувати зсув призми перпендикулярно до осі світлового пучка з точністю в кілька кутових хвилин. Для отримання досить вузьких смуг расфокусировка призми повинна досягати приблизно 0.1 фокусної відстані головних об'єктів.
5. АВТОКОмПЕНСАЦІОННИЙ Інтерферометра зрушень
У автокомпенсаціонних інтерферометрах світло перетинає досліджуваний об'єкт два і більше разів. Такі інтерферометри краще пристосовані для дослідження слабких оптичних неоднорідностей.
I. Інтерферометр з сферичним дзеркалом
Принципи дії автокомпенсаціонного інтерферометра розглянемо на прикладі установки зі сферичним дзеркалом М в якості головного об'єктива (рис. 5.1). Призма Волластона W встановлена ​​поблизу центру кривизни сферичного дзеркала.
В
Світловий пучок, що йде від джерела S поляризований під кутом 45 В° до оптичних осях і призми. K - конденсор, D - призма повного внутрішнього відображення, P1 і P2 - поляроїди. О - проектуючий об'єктив, Е - екран.
Обчислимо початкову різницю ходу. Розглянемо загальний випадок, коли центр кривизни дзеркала не розташований в призмі ("призма не в центрі"). Нехай N - є точка, в якій вісь Про перетинає призму. L - довжина відрізка СN. Падаючий промінь в точці A розділяється на два промені 1 і 2. Промені 1 і 2, що утворюють між собою кут, падають на дзеркало у точках L 1 і L 2 . Потім промені прямують знову до призмі і їх уявні продовження сходяться в точці A `- зображення точки А по відношенню до дзеркала M. На рис. 5.1 L - негативна величина. Промені 1 і 2 перетинають призму вдруге відповідно в точках u 1 і u 2 і кожен з них відхиляється ще раз на кут q/2. Промені виходять з призми злегка розходяться. У наближенні Гауса можна показати, що уявні продовження променів сходяться на дзеркалі, в точці L середини L 1 L 2 . Промені 1 і 2 проходять через фокусирующий об'єктив і сходяться на екрані в точці L `, поєднаної з L по відношенню до об'єктиву О.
Початкова різниця ходу D між променями 1 і 2 після їх другого перетину призми дорівнює сумі різниці d b оптичних довжин в повітрі від точки A до точки L `і різниці d n <...
