име, что и напрямлені в один Бік і. Для В«нерухомостиВ» спостерігача на Тіло масі Діє натяг нитки, Який и надає тілу доцентрового Прискорення, Яке потрібне для Обертаном з Кутового швідкістю. br/>В
Рис. 3.5
Для обертового спостерігача кутова ШВИДКІСТЬ тіла є, а лінійна ШВИДКІСТЬ. Отже, для нього сума сил, яка Діє на Тіло, винна дорівнюваті и буті напрямленості до центру. Ця сума Складається з напрямленої до центру сили натягу нитки, напрямленості від центру відцентрової сили и коріолісової сили. Зіставляючі значення І, можна впевнітісь, что справді. p> У випадка, коли и смороду напрямлені, як и раніше, в одну сторону, лінійна ШВИДКІСТЬ змінює знак. Водночас змінює знак и коріолісова сила-вона буде в цьом разі напрямлена до центру (рис. 3.6). Зокрема, коли Тіло перебуває в спокої в нерухомій Системі координат, коріолісова сила напрямлена до центру и за завбільшки в два рази більша за відцентрову. br/>В
Рис. 3.6
Если система координат обертається в Бік, протилежних Обертаном тіла, то коріолісова сила такоже напрямлена до центру (рис. 3.7).
В
Рис. 3.7
Мі розглядалі досі випадка, коли ШВИДКІСТЬ тіла в обертовій Системі координат лежить у площіні, перпендікулярній до кутової Швидкості Обертаном системи координат. Альо, як и для В«коріолісовогоВ» Прискорення, знайдення нами вирази для коріолісової сили справедливий и тоді, коли ця Умова НЕ віконується. Наприклад, ЯКЩО точка рухається прямолінійно в В«нерухомійВ» Системі координат, то в Системі координат, яка обертається вокруг осі, паралельної напряму руху точки, вона рухатіметься по гвінтовій Лінії (рис. 3.8). Тому ШВИДКІСТЬ в обертовій Системі координат не якщо паралельна осі Обертаном и коріолісова сила існуватіме. br/>В
Рис. 3.8
На площіні, яка перпендикулярна до осі Обертаном и обертається разом Із спостерігачем з Кутового швідкістю, Проекція рухомої точки обертатіметься з Кутового швідкістю. Проекція коріолісової сили, при цьом, як ми Вже знаємо, дорівнює и напрямлена до осі Обертаном. Оскількі сама коріолісова сила, напрямлена такоже до осі Обертаном и паралельна проекції, то за величиною смороду будут однакові. [3]
ВИСНОВКИ
Таким чином, гіроскопічні сили залежався від Швидкості матеріальної точки и діють всегда перпендикулярно до цієї Швидкості. Робота таких сил дорівнює нулю при будь-якому переміщенні матеріальної точки, зокрема при ее Русі по замкнутому шляху. Натомість робота дисипативних сил по замкнутому контуру НЕ дорівнює нулю. Вона поклади від форми шляху. Такими є сили тертим, вязкості, опору. Сілі Коріоліса вводяться штучно при розгляді рухів в системах відліку, что обертаються відносно інерційніх, щоб надаті рівнянням руху в таких системах формально такий же вигляд, что и в інерціальніх системах відліку. p> У даній работе Було Розглянуто природу гіроскопічніх сил, описано фізічну сутність консервативних и дисипативних сил. Розглянуто о...
