того в область вологої пари, коли розрахунок за цими формулами ще менш надійний, змушують користуватися таблицями водяної пари. Широке поширення при розрахунках отримали також різні діаграми водяної пари. В даний час взаємозалежності термодинамічних властивостей водяної пари представлені формулами, що забезпечують точність згідно з таблицями водяної пари або апроксимуючі залежності. Якщо припустити, що розширення пари відбувається без втрат і без теплообміну з зовнішнім середовищем, то цей процес називається ізоентропійним і зміна стану пари підпорядковується рівнянню ізоентропа
,
де індекс t характеризує в даному випадку питома об'єм пари при ізоентропійний процесі.
2.5.2 Рівняння нерозривності
В
Рис. 5 До висновку рівняння нерозривності
Рівняння нерозривності побудовано на основі закону збереження маси.
Розглянемо канал, в якому рух стисливої вЂ‹вЂ‹рідини можна вважати одномірним і сталим. Перетинами 0-0 і 1-1, перпендикулярними напрямку місцевої швидкості потоку, виділимо ділянку каната (рис. 5а). На підставі закону збереження маси і умови нерозривності течії для усталеного руху можна вважати, що маса газу, що надійшла в виділена ділянка каналу через перетин 0-0, дорівнює масі газу, що випливає через перетин 1-1 в одиницю часу, тобто G 0 = G 1 [кг/с]. При порушенні цієї рівності між перетинами 0-0 і 1-1 відбувалося б накопичення або зменшення кількості газу і, отже, зміна параметрів газу з плином часу, що суперечить умові усталеного руху. Витрата маси газу за одну секунду в перетині 0-0 легко підраховується, якщо відомі параметри потоку в цьому перетині - швидкість з 0 . питомий об'єм v 0 , а також площа поперечного перерізу F 0 , на підставі тотожною запису обсягу газу, що проходить через перетин 0-0 за одиницю часу: об'ємна витрата V 0 = G 0 v 0 = F 0 з 0
