в пов'язаний зі значним ступенем уплощенія стіни протоки по обидві сторони від нього. Передбачений креслення заснований на В«незв'язаноїВ» структурної/акустичної моделі. Дуже високо передбачений плоский режим значень TL на низьких частотах виникають через плоскої хвилі збудження - стіни ідеально круглого протоки піддаються тільки мембранному напрузі, і тому мають дуже високий опір до внутрішніх звуковим хвилям. Видно, що виміряні TL для цієї протоки на низьких частотах падають набагато нижче прогнозів для ідеального каналу, на цілих 60 дБ на 63 Гц. Основною причиною цього є те, що стінки протоки істотно перекручені від округлості поперечного перерізу. Heckl [39] відзначив це, так само як Bentley і Ферт [40]. Юсри і Fahy [16], Ферт [17], і Heckl Рамамурті [18], і Фокс [41] усі представили теоретичні трактування структурних реакцій стін заповнених рідиною труб і циліндричних оболонок до внутрішнього звуковому полю. Каммінгс та ін [10], і Каммінгс і Чжан [19] змоделювали як реакцію стінки труби для внутрішнього звукового поля, так і для зовнішнього випромінювання структурно перекручених круглих повітропроводів, що ведуть до TL прогнозів. Для плоского внутрішнього акустичного режиму, це явище можна назвати В«режим зв'язкуВ», оскільки воно пов'язане з порушенням вищих структурних режимів в стіні протоки ненульовий узагальненою силою, що виникає від спотворення стінки воздуховода, і породженої внутрішнім звуковим полем. p align="justify"> Передвіщене зображення TL для плоского внутрішнього акустичного режиму, взяте з роботи [10] також показано на малюнку 8 (а), де спотворення стіни протоки враховується. Це набагато краще узгоджується з даними вимірювань, і пропонує переконливі докази того, що спотворення стіни відповідає за додаткове випромінювання звуку, більше того, що випромінюють неспотворені труби. Також може бути видно, що у випадку акустичних режимів більш високого порядку, які можуть поширюватися в протоці, TL падають значно нижче прогнозованих втрат для перекручених каналів в смузі більше двох октав шириною, центрованої на 1 кГц. Це не дивно, оскільки ці режими високого порядку можуть порушити ще більш високі структурні режими, викликаючи розширення структурного випромінювання. На малюнку 8 (б) показані виміряні кругові зразки вібрації стін на 40 і 80 Гц, відповідно, TL для спотвореного кругового протоки показані на малюнку 8 (а). Це характеристики структурних m = 2 і 3 окружних режимів неспотвореної оболонки, що має в іншому випадку ті ж параметри, і частоти вимірювань відповідають прогнозованої максимальної реакції в цих режимах спотвореного кругового циліндра, порушуємо плоским акустичним режимом. Звичайно, багато інших структурні режими будуть порушуватися на цих частотах, що пояснює, чому амплітуда переміщення не близька до нуля на своїх мінімумах. Але ці моделі виміряної вібрації пропонують додаткові докази ролі спотворення стіни в підвищенні загальної випромінюваної звукової потужності зі стіни протоки. p ...
