ign="justify"> 285004535,916494,772 ej90 В° 13157,559 ej90 В° 28867,513464594,407519,615 ej90 В° ВҐ 300004774,648589,655 ej90 В° 4840,345 e - j90 < span align = "justify"> В° 315005013,381671,365 ej90 В° 2255,806 e - j90 В° 330005252,113744,586 ej90 В° 1536,157 e - j90 В°
Графіки частотної залежності вхідних опорів досліджуваного чотириполюсника в режимах холостого ходу і короткого замикання при зворотному напрямку передачі сигналу наведено на рис. 2.11. p align="justify"> Частотна залежність вхідних опорів досліджуваного чотириполюсника в режимах холостого ходу і короткого замикання при зворотному напрямку передачі сигналу
В
Рис. 2.11
3. Знаходження ОСНОВНИЙ МАТРИЦІ ТИПУ A І СИСТЕМНОЇ ФУНКЦІЇ ДОСЛІДЖУВАНОГО чотириполюсником
3.1 Знаходження основної матриці типу A досліджуваного чотириполюсника
У цій роботі розглядається чотириполюсник, зібраний з оптимально обраних двухполюсников у відповідності зі схемою заміщення, зазначеної в завданні.
Теорія чотириполюсників дозволяє, застосовуючи деякі узагальнені параметри, зв'язати між собою напруги і струми на вході і виході, не проводячи розрахунків цих величин у схемі самого чотириполюсника.
До таких узагальненими параметрами належать власні параметри чотириполюсників, які визначаються без урахування впливів зовнішніх підключень (генератора і навантаження). Параметри-коефіцієнти A (а також B, Z, Y, H, G) відносяться до власних параметрах. p> чотирьохполюсного ланцюг (рис.3.1), що має вхід і вихід, слід характеризувати зв'язками між двома напругами U1 і U2 і двома струмами I1 і I2.
В
Рис. 3.1
Якщо за функції прийняти U1 і I1, а за аргументи U2 і I2, то отримаємо основну систему рівнянь чотириполюсника у вигляді:
(3.1)
Таку систему рівнянь для будь-яких заданих умов включення чотириполюсника можна доповнити ще двома рівняннями: рівнянням генератора -
(3.2)
і рівнянням приймача -
. (3.3)
Матриця А має вигляд:
(3.4)
