а стику волокон зазвичай менше, ніж сума окремих внутрішніх і зовнішніх складових. Прийнято вважати, що втрати на стику багатомодових волокон не залежать від довжини хвилі. Насправді через невідповідність внутрішніх параметрів волокон на стику виникають пульсації (осциляції) втрат, які присходят вследствии того, що приймає волокно не може прийняти всі моди від передавального. Крім того, втрати на стику залежать від відносного положення стиків. Стики мають тенденцію впливати на розподіл потужності, і тому втрати на конкретному стику залежать від втрат на попередньому.
Якщо волокно А досить довге, то потужність на його кінці має рівноважний розподіл. Осьовий зсув на першому стику викликає втрати частини потужності на кінці розподілу і перерозподіляє потужність до зовнішніх краях сердечника другого волокна. Якщо волокно Б коротше, ніж потрібно для відновлення рівноважного розподілу потужності, то осьовий зсув на другому стику викличе більшу, ніж на першому стику втрату потужності.
В одномодових волокнах повні втрати на стику практично відповідають сумі зовнішніх і внутрішніх втрат. Більше того, такі волокна мають тільки одну моду, і тому на їх стику відсутні пульсації, які спостерігалися в багатомодових волокнах. За відсутності відображення втрати на стику монотонно зменшуються із зростанням довжини хвилі, що обумовлено зростанням діаметра поля моди.
Таким чином, втрати на стику одномодових волокон простіше в аналізі, вимірюванні і відтворенні, ніж на стику багатомодових волокон.
Якщо в процесі з'єднання оптичних волокон присутній хоча б одне з розглянутих зсувів, то частина оптичної потужності відбивається від місця з'єднання. Таке явище отримало назву Френелевскую відображення. Відображення на межі розділу двох середовищ (рис.6а) характеризується параметром R, який являє собою відношення потужності відбитої хвилі до потужності падаючої хвилі, і розраховується за формулою:
,
де n1 і n2 - показники заломлення відповідних середовищ. У результаті потужність на виході волокна зменшується в порівнянні з падаючої потужністю. Такі втрати за рахунок відбиття отримали назву Френелевскую втрат, які розраховуються за формулою:
Наприклад, втрати на кордоні волокно-повітря, враховуючи, що n1=1,46, a n2=1, складають 0,15 дБ.
З'єднання волокон, крім того, викликає зміну в часі взаємодія переданих мод один з одним, що призводить до флуктуації оптичної потужності і появі, так званих, межмодовая шумів. Межмодовая шуми проявляються як в багатомодових, так і в одномодових волокнах.
Взаємодія мод, залежне від часу, відбувається внаслідок ряду причин: зміна в часі довжини хвилі випромінювання і параметрів лазерів, характеристик волоконного світловода.
Модовий шум можна побачити, заглянувши в торець відносно короткого многомодового волокна, що збуджується лазером. Помітні темні і світлі плями - спекл - є наслідком інтерференції різних мод. Зміна спекл-картини на недосконалому стику призводить до зміни втрат.
Інтерференція мод залежить від тимчасових співвідношень між модами, тому лазерні джерела випромінювання, здатні зберігати тимчасові властивості свого випромінювання, створюють більший межмодовая шум, ніж некогерентні джерела випромінювання (світлодіоди). Зі збільшенням довжини волоконного світловода спекл-картина зникає, що сприяє зменшенню межмодовая шумі...
