p> При
b * = 0, тобто для недеформіруемие тріщинуватого пласта, після розкриття невизначеності у формулі (8.4) отримуємо формулу Дюпюї.
Аналіз:
В
. У загальному випадку воронка депресії для деформівного пласта більш крута, ніж для недеформіруемие пористого (рис. 3.7). Зазначений характер графіків підтверджує, що в деформірумом тріщинуватий пласті, за рахунок зменшення розкритості тріщин, при зниженні пластового тиску виникають додаткові фільтраційні опору, що викликають різке зниження тиску на порівняно невеликій відстані від свердловини, причому більш різко знижується тиск у пласті з великим b * .
. З формули для об'ємного дебіту (7.4) випливає, що індикаторна крива - парабола четвертого порядку з координатами вершини:
. 7.6
Парабола проходить через початок координат, симетрична щодо осі, паралельної осі дебітів; друга гілка сенсу не має (рис.3.8). Однак, якщо врахувати реальні пластові умови (повного змикання тріщин не відбувається: не враховуються фактори, пов'язані із зміною характеристик течії через зміни розкриття тріщин у напрямку потоку), то можна говорити тільки про наближеному виконанні екстремальних умов (7.6).
Комплексний параметр
b * можна визначити або графоаналітичним або безпосередньо з (8.4), взявши по індикаторної кривої два відомих значеннях дебіту
Q 1 і
Q 2 при двох значеннях депресії
D р з1 , D р с2 , тобто зі співвідношення
. 7.7
По знайденому b * можна з рівняння (7.4) визначити проникність k 0 т .
5.2 Однорідна нестисливої вЂ‹вЂ‹рідина в тріщинуватих (деформівній) пласті
Для тріщинуватою середовища двухчленной закон записується у вигляді
, 7.8
де; l бл - середній лінійний розмір блоку.
Помножимо всі члени (8.8) на щільність r і винесемо за дужки в'язкість h . Тоді стосовно до плоско-радіальному потоку отримаємо:
, 7.9
де.
Після розділення змінних та інтегрування (7.9) в межах r c - r до ; j з - j до отримаємо
