стала А.
При кінцевому значенні V 0 енергії підзон не можуть бути виражені аналітично. Їх можна визначити або графічно, або за допомогою чисельних розрахунків за допомогою комп'ютера. При m * А ? m * В умова безперервності для похідних ???? А (z)/ ?? z і ???? В < span align = "justify"> (z)/ ?? z слід перетворити на так зване граничне умова Бастарда:
при z = В± L/2 (II.13)
Воно забезпечує безперервність потоку частинок через інтерфейс між А і В.
На рис. II.6 показана залежність обчислених енергій зв'язаних станів електрона (для к х = до у = 0) від ширини L ями в КЯ Ga 0,47 In 0,53 As - Al 0,48 In 0,52 As. Глибина ями V 0 = 0,5 еВ. Число пов'язаних станів всередині ями зменшується в міру зменшення L. Для L <30 А існує тільки одне пов'язане стан. Безперервні, або В«незв'язаніВ», рішення модифікуються потенціалом ями і відрізняються від відповідних станів в об'ємних кристалах.
В
В
Рис. II.6. br/>
Розділ III. Електричний транспорт: резонансне тунелювання
Туннелирование частинки крізь бар'єр є одним з найбільш вивчених явищ у квантовій механіці. Туннелирование грає важливу роль у багатьох напівпровідникових приладах. Зокрема, тунельний діод, або діод Есаки, винайдений Есаки в 1958 р., використовує туннелирование через сильно легований (вироджених) перехід в германии прямого зміщенням. Важливою характеристикою діода Есаки є від'ємне диференціальне опір (ОДС), що робить можливим його застосування в якості осцилятори високої частоти. Властивості первісного діода Есаки в основному визначалися (і лімітувалися) зонної структурою об'ємного напівпровідника. У 1973 р. Тсу і Есаки висунули ідею про те, що ОДС може бути досягнуто в надрешітки. Однак пройшло більше десяти років, перш ніж вдалося виготовити зразки з квантовими ямами високої якості, в яких спостерігався...
