="justify">.
Всередині ями рішення (1.8 а) можуть бути представлені у вигляді лінійної комбінації симметризовавший хвильових функцій (по відношенню до відбиття в площині z = 0), таких як косинус (симетрична функція) і синус (антисиметрична функція) :
?? A (z) = ?? 1 cos (k z z) або ?? 2 sin (k z z) для - L/2
У розглянутому випадку дозволені значення Е мають дискретний характер. Ці рішення, що описують зв'язані стани, (тобто чотири коефіцієнта ?? 1 , ?? 2 , ?? 1 і ?? 2 ) визначаються шляхом накладення звичайного вимоги: хвильові функції та їх перші похідні мають бути безперервними при перетині двох інтерфейсів КЯ. Зазвичай не існує аналітичного виразу для власних значень, за винятком випадку, коли V 0 - нескінченна величина. Тоді частка повністю замкнені всередині ями (і тому значення m * В НЕ істотні), а значення k z даються класичними виразами для стоячих хвиль:
В
k z = n ?? /L, де n = 1, 2, 3 ... (II.11)
Відповідні енергії мають вигляд
В
E n (k x < span align = "justify">, k y ) =, n = 1,2,3 ... (II.12a)
При до х = до у = 0 рівні енергії рівні (II.12б)
В
Рис. II.5. p align="justify"> На рис. II.5 показані рівні енергії електронів в КЯ з нескінченними бар'єрами. Ці енергетичні зони, квантовані у двох вимірах, називають підзонами, щоб відрізняти їх від електронних енергетичних зон відповідного об'ємного кри...
