вжують використовуватися в ПЕТ-системах різного призначення. p align="justify"> У Табл. 1 наведені порівняльні дані за властивостями різних сцинтиляторів, що використовуються в ПЕТ-сканерах. Дані з енергетичного дозволом (? Е/Е) відповідають одиночного детектує елементу і не враховують впливу його конструкції на цей параметр. У Табл. 1 використані наступні позначення: LSO - Lu2SiO 5 : Ce; BGO - Bi 4 Ge 3 O 12 ; GSO - Gd 2 SiO 5 : Ce; LuAP - LuAlO 3 : Ce ; LPS - LuSi 2 O 7 : Ce.
Таблиця 1. Фізичні властивості сцинтиляційних матеріалів
3 7.47.16.73.78.36.2Коефф.погл. , см -1 0.860.950.700.350.950.700.47? E/E при 511 кеВ,% 101298 ~ 15 ~ 102.9Піковая довжина хвилі сцинтиляції, нм420480440410365380Ефф.атомний номер6573585064.963.8Гигроскопичность-- + - * - Світловий вихід від концентрації Ce і типи зчитує.
4.5 Просторова роздільна здатність
Просторове дозвіл характеризує здатність ПЕТ-сканера розрізняти на малій відстані два точкових або лінійних радіоактивних джерела. Оцінку просторового дозволу проводять по ширині піку функції чутливості на половині його висоти (FWHM) у вимірах з використанням точкового радіоактивного джерела малої активності на повітрі без розсіювання:
(14)
де: К - константа, що залежить від застосовуваного алгоритму реконструкції;
С, р, s, b - фактори, пов'язані відповідно з неколінеарна анігіляційних фотонів (відхилення від кута 180 В°), довжиною пробігу позитрона від точки емісії до точки анігіляції, розміром індивідуального детектора і блокової конструкцією детекторів, зумовлюючої похибка локалізації збігів з -за статистичних флуктуацій сигналів ФЕУ, розсіяння випромінювання в детекторі і недосконалості схеми блокового декодування.
.6 Позитронна емісія і анігіляція
Фактори С (неколінеарна анігіляційних фотонів) і p (довжина пробігу позитрона від точки емісії до точки анігіляції), що входять у формулу (14), описують фізичні обмеження просторового вирішення індивідуального детектора. Так, якщо сумарний імпульс системи електрон-позитрон у момент анігіляції н...
