е дорівнює нулю, анігіляційних фотони неколінеарна, як це видно з рис. 5, відповідно до закону збереження імпульсу. Похибка у визначенні координати через відхилення від кута в 180 В° при анігіляції фотонів, описувана фактором С, буде тим більше, чим більше діаметр детекторного кільця (d): С = 0,0022 d. Так, при збільшенні величини d від 80 до 90 см просторове дозвіл погіршується з 1,5 мм до 2 мм. br/>В
Рис. 5. Ефект неколінеарна розльоту фотонів, що приводить до помилкової реєстрації лінії збігу без точки анігіляції
Фактор р у свою чергу залежить від енергії позитронів і атомного номера речовини, з якою вони взаємодіють. Так для позитронів, випромінюваних 18 F і 82 Rb з максимальною енергією відповідно 640 і 3350 кеВ, довжина пробігу в водноеквівалентном речовині становить менше 1 мм і ~ 10 мм, а величина поправки на пробіг позитронів 0,2 мм і 2,6 мм відповідно.
Довжини пробігу позитронів від радіонуклідів 11 C, 13 N, 15 O, 18 F, 68 Ga, 82 Rb в специфічних тканинах тіла (кістках, жирі, м'яких тканинах і легкому) оцінюються методом Монте-Карло. Дані для тривимірних розподілів анігіляційних подій проектуються на площину зображення для оцінки їх впливу на просторовий дозвіл ПЕТ. Отримувані криві функцій точкового джерела не мають гауссовской форми і характеризуються двосторонніми довгими хвостами, що створюють невизначеність для традиційно вимірюваної величини FWHM. Для зазначених радіонуклідів встановлено значна різниця величини втрат просторового дозволу зображень для різних тканин, пов'язана з розходженням пробігів позитронів. Так, для 18 F ця величина становить 0,54 мм в м'яких тканинах і 1,52 мм в тканини легені в порівнянні з 4,1 мм і 10,5 мм, відповідно, для 82 Rb. В«РозмиттяВ» зображень виявляється в 3 рази вище для тканини легені в порівнянні з м'якими тканинами або жиром, і в 5 разів більше, ніж величина "розмиття" зображень кісткової тканини. Таким чином, втрати просторового дозволу, пов'язані з довжиною пробігу позитронів, у всіх тканинах (з можливим винятком для легкого) малозначні до тих пір, поки дозвіл ПЕТ-сканера при роботі з ФДГ лежить в межах 5-7 мм FWHM. При надвисокому дозволі ПЕТ-сканера (3-4 мм FWHM) і особливо при роботі з іншими радіонуклідами пробіг позитронів може стати домінуючим фактором у формуванні ...
