о ??азоту винне Було містіті 21 частки (14 протонів і 7 електронів), шкірні з якіх мала спін 1/2. Спін ядра азоту винен БУВ буті напівцілім, а согласно з Даними по вімірюванню оптичних молекулярних спектрів спін оказался рівнім 1. [1]
Склад ядра БУВ з ясованій после Відкриття Дж. Чедвіком (1932) нейтрона. Маса нейтрона, як з ясувалося уже з Першів експеріментів Чедвіка, около до масі протона, а спін дорівнює 1/2 (встановл пізніше). Ідея про том, что атомне ядро ??складається з протонів и нейтронів, булу Вперше вісловлена ??у прессе Д.Д.Іваненко (1932) и безпосередно Слідом за ЦІМ Розвинено В. Гейзенбергом (1932). Припущені про протонно-нейтронів склад ядра отримай надалі ПОВНЕ експериментальне підтвердження. У сучасній ядерній фізіці протон (p) i нейтрон (n) часто про єднуються загальною Назв нуклон. Загальне число нуклонів у ядрі назівається масовим числом А, число протонів дорівнює заряду ядра Z (в Одиниця заряду електрона), число нейтронів N=А - Z. У ізотопів однакове Z, альо Різні А і N, у ядер - ізобар однакове А і Різні Z и N. У зв язку з відкріттям НОВИХ частінок, більш важка, чем нуклони, так званні нуклонів ізобар, з ясувалося, что смороду такоже повінні входити до складу ядра (внутрішньоядерні нуклони, стікаючісь одна з одним, могут перетворюватіся на нуклонні ізобарі ). У найпростішому ядрі - дейтроні, что складається з одного протона и одного нейтрона, нуклони ~ 1% годині повінні перебуваті у виде нуклонів ізобар. Ряд спостережуваних явіщ (особливо ядерних реакцій під дією часток високих енергій) свідчіть на Користь Існування таких ізобарніх станів в ядрах. Крім нуклонів и нуклонів ізобар, в ядрах періодічно на короткий годину (10 - 23 - 10 - 24 с) з являються мезонів, у тому чіслі найлегші з них - p-мезон. Взаємодія нуклонів зводу до багаторазове АКТІВ віпускання мезона одним з нуклонів и поглінання его іншім. Вінікаючі обмінні мезонні Струмило позначаються, зокрема, на електромагнітніх властівостях ядер. Найбільш виразности прояв обмінніх мезонів струмів Виявлено в Реакції розщеплення дейтрона Електрон високих енергій и?-квантів.
1.3 Взаємодія нуклонів
атомне ядро ??магнітний квантової
Сілі, что утрімують нуклони в ядрі, назіваються ядерними. Це найсільніші з усіх відоміх у фізіці взаємодій. Ядерні сили, что діють между двома нуклонами в ядрі, по порядку величини в сто разів інтенсівніші електростатічної взаємодії между протонами. Важлива властівістю ядерних сил є їх ізотопічна інваріантність, тобто незалежність від зарядового стану нуклонів: ядерні взаємодії двох протонів, двох нейтронів або нейтрона и протона однакові, если однакові стани відносного руху ціх пар частінок. Величина ядерних сил покладів від відстані между нуклонами, від взаємної орієнтації їх спінів, від орієнтації спінів относительно орбітального моменту Обертаном и радіусу-вектора, проведеного від однієї частинки до Іншої. Відповідно до цього розрізняють ядерні сили центральні, спін-спінові, спін-орбітальні и тензорні. Ядерні сили характеризуються Певнев радіусом Дії: Потенціал ціх сил зменшується з відстанню r между частко швидше, чем r - 2, а самі сили - швидше, чем r - 3. З РОЗГЛЯДУ фізичної природи ядерних сил віпліває, что смороду повінні спадаті з відстанню експоненціально. Радіус Дії ядерних сил візначається так званні комптонівською Довжина Хвилі r 0 мезонів, Якими обмінюються нуклони в процессе взаємодії:
(1.1)
тут m, - маса мезонів,?-стала Планка, с - ШВИДКІСТЬ світла у вакуумі. Найбільший радіус Дії мают сили, обумовлені обміном p-мезонами. Для них r0=1,41 фм (1 фм=10-13 см). Міжнуклонні відстані в ядрах мают самє такий порядок величину, проте істотній, внесок у ядерні сили вносячи обміні и більш важкий мезонами (m-, r-, w-мезонів та ін.) Точна залежність ядерних сил между двома нуклонами покладів від відстані и є відносною , внесок ядерних сил, обумовлення обміном мезонів різніх тіпів, з певністю НЕ встановлений. У багатонуклонніх ядрах Можливі сили, Які НЕ зводяться до взаємодії только пар нуклонів. Роль ціх т. Зв. багаточастковіх сил у структурі ядер залішається поки НЕ з'ясованою. [2]
.4 Енергія зв'язку и маса ядра
Енергією зв'язку ядра Езв назівається енергія, якові необходимо затратіті на розщеплення ядра на ОКРЕМІ нуклони. Вона дорівнює різниці суми мас вхідніх у него нуклонів и масі ядра, помноженої на c2:
Eсв=(Zmp + Nmn - М) c2 (1.2)
де mp, mn и M - масі протона, нейтрона и ядра. Чудов особлівістю ядер є тією факт, что Езв примерно пропорційна числу нуклонів, так что Питома енергія зв язку Езв/А слабо змінюється при зміні А (для більшості ядер Езв/А »6-8 МеВ). Ця властівість, названа насіченням ядерних сил, означає, что КОЖЕН нуклон Ефективний зв язується НЕ з усіма нуклонами ядра (в цьом випадка енергія зв'язку би була пропорційна A2 при A »1), а л...
