>).
Поділ амплітуді падаючої Хвилі послідовно на Кожній поверхні пластини виробляти до Утворення багатьох променів як у відбітому, так и в минаючи Світлі (дів. рис. 4), інтенсівності якіх поступово убувають за законом геометрічної прогресії при Постійній різніці фаз сусідніх інтерферуючіх променів d j = (4 p / l ) dn cos e '.
Для сумарная Коефіцієнтів Пропущений t S и відображення r S відомі Такі залежності (формули Ейрі):
; (1)
, (2)
де параметр F = 4 r /(1 - r ) 2 характерізує різкість інтерференційніх смуг.
Зх графічного представлення ціх перелогових видно, что інтерференційна картина в минули Світлі (рис. 4, а ) має вигляд вузьких світліх смуг на темному тлі, а у відбітому Світлі (рис. 4, б ) - темних вузьких смуг на почти рівномірному світлому фоні.
Оцінімо напівшіріну інтерференційного максимуму в минаючи Світлі. Очевидно, что ( t S ) max = 0,5 буде при F sin 2 ( d j /2) = 1 , де d j = 2 p r В± g /2 . З Огляду на малість аргументу g , одержимо g = 4/.
За різкість інтерференційніх смуг Q пріймають відношення
Q = 2 p / g = ( p /2) = p . (3)
аналіз показує, что різкість інтерференційніх смуг и їхній контраст збільшуються при зростанні коефіцієнта відображення. Если при двопроменевій інтерференції Q В» 2 , то при багатопроменевій інтерференції ( r = 0,9 ) Q В» 30 , и різкість можна ще збільшити при r > 0,9 .
Для наочності представлення багатопроменевої інтерференції в пластіні різкість Q прийнятя ототожнюваті з числом Ефективно iнтерферуючіх променів, Розуміючи под ЦІМ число однаково інтенсівніх променів, что дають екстремум тієї ж напівшіріні, что и Нескінченно ровері число променів спадної інтенсівності.
Багатопроменева інтерференція в клінчастій пластіні виробляти до одержании різкіх смуг рівної Товщина, локалізованіх на ее поверхні; при цьом відбувається Деяк Порушення сіметрії смуг и Зменшення інтенсівності в максімумі. Наявність поглинання при багатопроменевій інтерференції істотно позначається на інтенсівності минули світла. Наприклад, Збільшення поглинання на 2% ( r = 0,9 , a 1 = 0,03 и a 2 = 0,05 ) виробляти до Зменшення пропущені у максімумі в 2 рази.
ВАЖЛИВО практичним ЗАСТОСУВАННЯ інтерференції Варто вважаті просвітлюючі покриття, діелектрічні дзеркала и світлофільтрі.
При нормальному падінні світла на поверхню скла ( n = 1.5 у відімій области спектра) коефіцієнт відображення r , обумовлення відомою формулою Френеля, складає 4% и зростанні Зі збільшенням n . Наприклад, для германію в інфрачервоній области спектра n = 4 i r = 36%. У оптичних системах, что нараховує десятки поверхонь, відображення приводити до значний світловіх втрат, что негативно позначаються на якості зображення, збільшуючі частко розсіяного світла.
З метою Зменшення відбітого світла від заломлюючіх поверхонь оптичних деталей на них тим чи іншім технологічним способ, Наприклад нанесенням у вакуумі, формують тонкі прозорі кульк, что здобули Назву что просвітлюють. Найбільше часто Використовують одношарові и двошарові покриття, что просвітлюють, однак у ряді віпадків застосовують три и больше шарів.
Розглянемо відображення світла від одного кулі (рис. 5, а ), Утворення на поверхні оптічної деталі (підбівкі). Очевидно, что взаємне Гасіння в результаті інтерференції двох відбітіх променів з амплітудамі А 1 І А 2 Відбудеться при віконанні двох умів (рис. 5, б ); 1) рівності амплітуд А 2 = А 2 ; 2) зрушення фаз на p , тоб при різніці в напівхвілю ходу променів. З Першої умови знаходять Показник переламаним кулі. Друга Умова дозволяє візначіті мінімальну Товщина шару, что просвітлює, d = l /(4n 2 ) .
Перша Умова НЕ всегда вдається точно вітримати унаслідок відсутності матеріалів з необхіднімі Показники переламаним. Наприклад, для скла з крона ( n 3 = 1,52) n В»1,23, альо на практіці Використовують куля з n 2 = 1,45. Це виробляти до зниженя відображення з 4,2% позбав до 2,6%. Тієї ж куля, альо на склі типом Флінт ( n 3 = 1,72) дозвол...
