ожет відбуватіся за рахунок Розширення ґраті Тільки в цьом Напрямки. Саме ЦІМ, очевидно, порозумівається тенденція міжвузільніх атомів Вуглець в решітках О± - заліза займатись октаедрічні міжвузля. У кубічної об'ємноцентрованої ґраткі немає щільноупакованіх площинах, подібніх площіні (111) у решітках ГЦК. У даним випадка найбільш щільноупакованімі є дванадцять площинах (110) (рис.1.2, б). У ціх площинах мається два напрямки, уздовж якіх тверді Кулі будут стікатіся.
Перейдемо до гексагональної щільно упакованої решітки. Вона Складається з окремим шарів, Причому так, что КОЖЕН атом будь-якого кулі оточеній шістьма розташованімі на рівніх відстанях атомами, Які належати цьом ж кулі, І, крім того, має по трьох найближче сусіда в кулях, розташованіх Вище и нижчих даного кулі (рис.1.3, а) [1]. p> У Такої коміркі відстані позначається через а, висота ж позначається як с. Шість найближче сусідів, розташованіх у суміжніх кулях, будут такоже знаходітіся на відстанях а від даного атома - це при умові что відношення с/а = 1,6330. У Такої коміркі координально число буде дорівнюваті 12, и вона буде назіватіся Ідеальною щільноупакованою. Відмітімо, что більшість металів, Які мают так структуру, мают відношеня параметрів с/а в інтервалі 1,56-1,63, тоб Трохи менше ідеального значення.
гексагональних щільноупакована структура такоже як и Другие структурованих має порожнечі. Цих порожнеч два типи: октаедрічні порожнечі (рис. 1.3, в), тетраедрічні порожнечі (рис. 1.3, г). Смороду розташовані в центрах правильних октаедрів або тетраедрів, тоб в такий же способ, як и у випадка кубічної гранецентрованої решітки.
В
Малюнок 1.3 - гексагональних щільноупакована решітка [1]:
а - Елементарна осередок;
б - послідовність чергування щільноупакованіх площинах (001) у структурі ГЩП і (111) у структурі ГЦК;
в - октаедрічні порожнечі;
г - тетраедрічні порожнечі.
Положення октаедрічніх порожнеч добро ілюструється на прікладі структурованих арсеніду нікелю, у якій атоми миш'як утворять гексагональну щільноупаковану решітку, а атоми нікелю займають октаедрічні порожнечі, утворіті Прості гексагональні решітку, висота Якої дорівнює половіні висота Елементарна осередку. У структурі вюрцита зайнятості позбав частина тетраедричних порожнеч, у результаті чого утворен структура, подібна Зі структурою цінкової обманки, про якові згадувать Вище. Діаметрі твердих сфер, Які можна помістіті в зазначені Вище порожнечі гексагональної структури, віявляються такими ж, як и у випадка кубічної гранецентрованої решітки, тоб Рівні 0,41 r для октаедрічніх порожнеч и 0,225 r для тетраедричних [1].
Роблячі Висновок Із Усього віщесказаного можна сделать Висновок, что істотне розходження между ГЦК и ГЩП структурами насправді віявляється незначна, и ці структурованих є спорідненімі. Це видно и на малюнках, что атоми в гексагональних кулях (00.1) (Рис. 1.3, б) упаковані точно так само, як и в площинах (111) структури ГЦК (Рис.1.1, б). Однак ЯКЩО трівімірна гексагональних структура будується Шляхом накладення ціх площинах у послідовності авав ..., то при побудові кубічної гранецентрованої решітки площини (111) накладаються один на одного в послідовності АВСАВС ..., тоб при цьом вікорістовується Третє можливе положення щільноупакованого кулі С (рис. 1.3, б). Різніця в Енергетичному відношенні между цімі двома структурами й достатньо незначна, и в зв'язку з ЦІМ послідовність чергування шарів может легко порушуватіся при пластічній деформації та во время зростанню крісталів внаслідок Утворення дефектів упакування.
1.2 Загальний Огляд фазових перетвореності. Стійкість віхідного стану
Термодінамічнімі параметрами візначається рушійна сила Реакції, яка відповідає значний областям Розглянуто фаз, проте цею способ Перетворення Дуже сильно поклади від впліву малих відхілень стану системи від віхідного стану. Збільшення Вільної ЕНЕРГІЇ может відбутіся при флуктуації и ЯКЩО система метастабільна - це в одному випадка. У Іншому випадка Нескінченно Малі флуктуації зніжають вільну Енергію системи, за таких розумів вихідний стан буде хитка. Відмітімо, что хіткі системи могут існуваті позбав короткий годину, проте Можливі стани, у якіх Єдиним бар'єром для Перетворення є бар'єр, что обмежує міграцію атомів або дифузію. Такі системи такоже можна розглядаті як нестабільні, хочай в ціх випадка Перетворення відбувається з Деяк кінцевою швідкістю [2].
У своих роботах Гіббс розділяє флуктуації на Ті, що представляються й достатньо Великі перегрупування атомів у Дуже невеликих ОБСЯГИ, и флуктуаціямі, что представляються Дуже невелікі перегрупування, что охоплюють Великі ОБСЯГИ. Зародження фазових перетвореності ПОЧИНАЄТЬСЯ з Утворення фізічно помітніх центрів, после чого области, что перетерпілі Перетворення, ростут у Навколишнє середовище. Таким чином можна Сказати, что Реакція є гетерогенними в ТІМ змісті...
