ння, як магнітної доменної структури, так і АСМ поверхні виходили одночасно. Як видно з малюнка 2а, пікселі мали розміри 20 Г— 20 Г— 2,5 мкм. Зіставляючи зображення магнітосіловой і атомносилової мікроскопій, очевидно, що положення магнітного контрасту і пікселів збігаються. На всій площині аналізованого ділянки зображення магнітосіловой мікроскопії орієнтація доменних стінок перпендикулярна площині тест-структури, як і слід було чекати виходячи з класичних уявлень про магнетизм.
Однак, структура доменних стінок в областях знаходження пікселів відмінна від такої в міжпіксельна просторі. У міжпіксельна просторі темні і світлі області збігаються по ширині, що свідчить про однорідність розподілу магнітного поля в ньому (необхідно ще раз підкреслити, що наявність доменної структури в міжпіксельна просторі обумовлено утворенням перехідного шару плівка-підкладка при використанні рідиннофазної епітаксії, як методу отримання структур). В областях ж пікселів світлі області вже темних, що є підтвердженням неоднорідного розподілу магнітного поля.
З рис. 2б також випливає, що домени мають вигляд пластинок складної форми з гострими кутами, відповідними геометрії пікселів. Такий характер неоднорідності розподілу магнітного поля вимагає додаткових досліджень, як у теоретичному, так і експериментальному планах.
В
Рис. 3. Зображення пікселів дослідженої матриці а) у відсутності струму і б) при його пропущенні. Шини були накладені поверх граната без протрава міжпіксельна простору.
На рис. 3а та 3б представлені зображення пікселів, отримані під дією електричного струму і без нього. Особливість даної матриці полягала в тому, що використовувалося накладення шин поверх ферит-граната без протрава міжпіксельна простору. Видно, що в відсутності струму розподілення доменів носить хаотичний характер. У той же час при пропущенні струму по шинах пікселя, відбувається переорієнтація доменів з здобуттям ними чіткої орієнтації в одному напрямку, однак, поряд з цим, мається проблема. При розгляді рис. 3б очевидно, що через утрудненого тепловідведення відбувається розрив металізації, що призводить до наступного виходу з ладу пікселя.
Перовскітоподобние манганіти A1-xBxMnO3 (де А - рідкісноземельний, В - лужноземельний елемент) проявляють різноманіття магнітних та електронних властивостей залежно від номера елемента В і його змісту. Великий інтерес до вивчення цих сполук був викликаний відкриттям ефекту колосального магнітоопору (КМС - ефекту), обумовленого сильної кореляцією магнітних, електронних і транспортних властивостей манганітів [1].
Цікавими об'єктами для вивчення взаємозв'язку між змінами кристалічних і магнітних властивостей манганітів під впливом високого тиску є сполуки Pr1-xSrxMnO3. У даних з'єднаннях спостерігаються безліч різноманітних структурних і магнітних фаз залежно від рівня легування лужноземельних металом Sr.
При нормальних умовах ці сполуки є парамагнетиками і мають в залежності від концентрації атомів Sr різну структуру: орторомбічної при х <0.42 пр. гр. Pnma і пр. гр. Imma при 0.42 <х <0.48; тетрагональную при 0.48 <х <0.8 пр. гр. I4/mcm; і ідеальну кубічну структуру типу перовскіту пр. гр. Pm3m при х> 0.8 [2]. Відмінності в кристалічній структурі обумовлює і відмінності в магнітній структурі цих сполук.
У даній роботі вивчався вплив високого тиску на структуру манганіта Pr1-xSrxMnO3 з рівнем легування х = 0.9 лужноземельних металом Sr. Дослідження впливу високого тиску на кристалічну і магнітну структуру сполуки Pr0.1Sr0.9MnO3 методом нейтронної дифракції проводилися на дифрактометрі ДН-12 імпульсного високопоточних реактора ІБР-2 [3]. Тиск встановлювалося за допомогою камер на основі сапфірових наковален [4]. Аналіз експериментальних даних здійснювався за допомогою програм MRIA [5] і Fullprof [6], на основі методу Рітвельда.
Встановлено, що вплив високого тиску аж до 5 ГПа при фіксованій температурі не призводить ні до структурних, ні до магнітних фазових переходів. При фіксованому тиску зниження температури T <180K призводить до структурного фазового переходу в тетрагональную симетрію, Описувати просторовою групою I4/mcm. Цей структурний перехід супроводжується магнітним фазовим розшаруванням на дві антиферомагнітні фази - С і G типу з магнітними моментами ОјС = 3,0 (2) ОјB і ОјG = 1,7 (8) ОјB відповідно. На малюнку 1 представлені дифракційні спектри, отримані при нормальному тиску і різних температурах. На нейтронограммах виразно спостерігається зменшення інтенсивності магнітних піків, що свідчить про зменшенні магнітного моменту із зростанням температури.
В
Рис. 4. Експериментальні нейтронні дифракційні спектри сполуки Pr 0.1 Sr 0.9 MnO 3 , виміряні при нормальному тиску і різних температура. Представлені експериментальні точки, обчислений профіль і різницева крива (для Т = 10 К) На виносці показані антиферомагнітні піки при різних...
