нелінійностей, що призводять до розпаду єдиної MMS, утвореної двома НПВ, на дві незалежні (b = 0) або взаємодіючі між собою (b В№ 0) надструктур. p> Для знаходження закону зміни величин НПВ був використано метод Ван-дер-Поля [8] .. Якщо припустити, що НПВ в MMS мають кругові годографи, тобто G 1z = G 1y , G 2z = G 2y , то в процесі обчислень виникають не мають рішення рівняння виду sin 2 x + Cos 2 x = 0 . Отже, в кристалі можуть мати місце тільки MMS з еліптичним годографом, які можна розглядати як дві взаємодіючі між собою хвилі з взаємно перпендикулярними площинами коливань, кожна з яких утворена тільки одним з НПВ. p> Отримана укорочена система рівнянь вирішувалася чисельними методами за допомогою програми Mathcad. При цьому були отримані наступні результати (T 2 > T 1 і числове значення D менше числових значень a i (I = 1,2)). br/>В
1.Устойчівая сверхструктура виникає при Далеко від ліній ФП в длінноперіодіческую структуру і при малих значеннях D модулі НПВ практично постійні, а періоди просторових коливань векторів G 1 і G 2 різні. Це означає, що в кристалі є дві взаємодіючі надструктур. При наближенні до ліній ФП з'являється просторова амплітудна модуляція (АМ) компонент "несучого коливання". Так як D відображає неоднорідності обмінного взаємодії, то зі збільшенням з'являється додаткова модуляція компонент НПВ, зі складним характером. Несе коливання втрачає періодичність на малих відстанях (рис. 1а) і різні групи коливань беруть участь у двох різних АМ, з фазовим зрушенням p. Одночасно з'являється непомітна на малих відстанях АМ з гігантською величиною періоду (гіперперіод) (ріс.1b). Якщо D порівнянна з a i , то при малих z як і раніше має місце АМ, амплітуда якої зростає із збільшенням z, і при деяких значеннях настає перемодуляція. При великих z вторинна модуляція домінує, і на її тлі спостерігаються несучі коливання з малою амплітудою. При цьому відбувається розпад звичайної АМ на дві складові, які за синусоїдальним законом "ковзають" по кривій перемодуляціі з великим просторовим періодом (гіперперіод). Аналогічна поведінка мають і y - Компоненти НПВ, але всі процеси при цьому просторово зрушені по відношенню до z - компонентам. При T В® Т 1 перемодуляція стає періодичної, але не синусоїдальної. Для вектора G 2 перемодуляція відсутня, але АМ для G 1 вже не є симетричною відносно осі OX. З ростом | D | число періодів коливань перемодуляціі зростає. <В
2. При зменшенні величини | T 2 - T 1 | і великих негативних значеннях D нижче Т 1 на тлі гігантської модуляції з'являється додаткова АМ з відносно малою амплітудою і на порядок меншим періодом (рис. 2). У міру наближення до, ця АМ зникає, а глибина гігантсь...
