л зовнішнього поля з'явиться наведене двулучепреломление, яке змінить поляризацію минулого через кристал світла, і така система почне пропускати світло. На цьому принципі засновані численні застосування ефекту Поккельса в лазерної техніки для оптичних модуляторів, затворів і інших пристроїв, керуючих лазерним випромінюванням. Оскільки ефект Поккельса пов'язаний зі зміною електронної поляризуемости під дією електричного поля, то він практично безінерційна - швидкодія пристроїв на його основі менше 10 - 9 с.
Якщо перед кристалом, поміщеним між схрещеними поляроїда, розташувати лінзу або матову пластинку, після яких промені будуть розсіюватися під різними кутами, то на екрані, розташованому за поляроїда, ми побачимо темні концентричні кола (коноскопіческую картину) - результат інтерференції звичайної і незвичайної хвиль, точніше, проекцію їх електричних полів на дозволений напрямок вихідного поляроїда. У нашому експерименті використовується лазер, випромінювання якого поляризоване, тому вхідний поляроїд можна не ставити. p align="justify"> Різниця фаз між звичайною і незвичайною хвилями, що купується при проходженні через кристал довжиною l, дорівнює
В
В
Оскільки зв'язок між деформацією кристала і напруженістю електричного поля для пьезоелектріков лінійна, за аналогією з упругооптіческім ефектом маємо:
n е - n про < span align = "justify"> = K 2 Е,
де
E - величина напруженості електричного поля,
K 2 - постійна Поккельса.
Для типового пьезоелектрика - ніобіту літію LiNbO 3 - величина постійної Поккельса K 2 = 3,7 ? 10 -10 м / У . [1]
Ефект Керра - квадратичний електрооптичний ефект
Виникнення подвійного променезаломлення в рідинах і аморфних прозорих тілах під впливом електричного поля було відкрито Керром в 1875 р. (ефект Керра) і знайшло широке ...
