ншується при збільшенні тиску насиченої пари і газу в порожнини і проходить через максимум при зміні надлишкового статичного тиску.
Виявлено ефект зсуву процесу захлопування порожнині в часі при підвищеному статичному тиску щодо кривої зміни звукового тиску. При цьому середня величина звукового тиску, що діє на кавитационную порожнина в стадії захлопування, зменшується, а сума зовнішніх сил, прикладених до порожнини (статичне і звуковий тиск) проходить через максимальне значення. В результаті найбільший тиск в рідині, що виникає при закритті кавітаційної порожнини, досягається при певному співвідношенні між звуковим і статичним тиском. p align="justify"> Було визначено, що процес розвитку кавітаційної порожнини в звуковому полі проходить через кілька стадій, причому теоретично вдалося зафіксувати стадію вторинного розширення кавітаційного пухирця у звуковому полі і визначити параметри, що характеризують цей процес (швидкість, прискорення, максимальний радіус , досягнутий при вторинному розширенні і т.д.)
Для кавітаційної порожнини, закриваються при нормальному атмосферному тиску, була визначена максимальна величина тиску пари і газу в порожнині, яка склала 3000 атм. і температура в ній - 6000 град. Кельвіна. p align="justify"> Встановлено, що зміна коефіцієнта поверхневого натягу рідини мало позначається на динаміці кавітаційної порожнини, а вплив в'язкості позначається лише при значеннях, що перевищують в'язкість води в 100 і більше разів. Основними факторами, що впливають на процес кавітаційного впливу, є статичне і звуковий тиск. p align="justify"> Показано, що в кавітаційних бульбашках, що розвиваються під надлишковим статичним тиском, наростання маси пара в порожнині при збільшенні температури відбувається в меншому ступені, ніж при атмосферному тиску, внаслідок чого максимум кавітаційного впливу при підвищених тисках зсувається в бік більш високих температур. Згідно з проведеними розрахунками, максимум кавітаційного впливу 10 атм. амплітуди звукового тиску має місце при температурі 85 -95 град. Цельсія. p align="justify"> Запропоновано прості зручні для практичного застосування формули динаміки кавітаційної порожнини, у тому числі для визначення
максимального радіуса, що досягається кавітаційним бульбашкою в стадії розширення під впливом звукового поля;
(1,1)
часу розширення кавітаційної порожнини.
(1,2)
де f - частота звукового поля [1/ceк]; - статичний тиск в рідині; - амплітудне значення звукового тиску; ? - щільність рідини;
Формулу (1.1) для наочності можна представити і у вигляді
В
