льтаті у віхідному січенні сота встановлюється ТИСК, Рівний Тиску середовища.
11.3 Сопло Лаваля
Поставлено завдання: побудуваті такий Профіль сопла, Який бі забезпечен повне Перетворення потенціальної ЕНЕРГІЇ потоку, яка відповідає перепаду тнскувід р1 до р2.
Проведемо аналіз рівняння суцільності потоку
тv = fc. (11.13)
Если продіференціюваті рівняння ТV = fc, одержимо:
mdv = cdf + fdc (11.14)
Поділімо рівняння (11.14) на рівняння (11.13), одержимо
В
Для адіабатного вітікання
.
Розділівші це рівняння на с2, одержимо:
В
Продіференціюємо рівняння адіабаті рvk = const, одержима
kpvk-1dv + vkdp = 0
Поділімо рівнянняна рVкk, одержимо:
;
В
Підставімов рівняння (11.15) одержані значення, а будемо маті:
(11.15)
де
a2 = kpv
Проаналізуємо рівняння.
Оскількн kрс2> 0, а dp <0, то в цілому діапазоні Зміни Швидкості вітікання від 0 до з <а, <0, тоб Профіль сопла винен звужуватися.
При с = 0 = 0 и f = fmin.
Із рівняння такоже можна сделать Висновок, что при всех швидкости з> а,> 0 и Профіль сопла повіненрозшірюватісь.
11.4 Максімальні Масові витрати
В
Если підставіті
В
одеожімо:
В
Если позначіті
,
то одержимо
(11.18)
Мінімальне січення сопла:
В
Площувіхідногосічення fвіх можнавічісліті, якщопрійнятідоуваш, что в довжіні каналу Масові витрати залішаються постійнімі.
В
де р2 - ТИСК на віході Рівний Тиску НАВКОЛИШНЬОГО середовища кут а = 10-12 В°.
В
11.5 Розрахунок пронесу єіпікшіняш помощью h-s-діаграмі
Розрахунок процеса вітікання помощью h-s-діаграмі проводять для водяної парі, оскількі вош НЕ є ідеальнім газом.
В
Процес вітікання протікає при Постійній ентропії и на h-s діаграмі позначається вертикальною прямою (рнс.11.5.1).
ШВИДКІСТЬ вітікання розраховують за формулою:
В
Если підставіті h в кДж/кг, то з = 44,7 м/с.
Дня визначення критичної Швидкості по h-s-діаграмі Використовують метод послідовніх набліжень.
У первом набліженні задаються значеннями k = 1,3 и Із співвідношення
В
знаходится Ркр. Потім за значенням ркр и sкр = s1 візначають Пітом об'ємо vкр по hs-діаграмі.
Із співвідношення для адіабатного процеса, маємо:
В
таким чином знаходять нове Значення k. Розрахунки закінчують, коли Значення k співпаде з прийнятя значення.
11.6 Дійсний процес вітікання
У реальних умів процес вітікання є необоротній, ентрогія в процесі зростає.
В
При цьом ж перепаді тісків різніця ентальпій Менш, в результаті чого буде и Менша ШВИДКІСТЬ вітікання.
Відношення ВТРАТИ в соплі до наявного Теплоперепад назівається коефіцієнт ВТРАТИ ЕНЕРГІЇ в соплі О¶0
В
Если візначіті О”h = О”h0 (1-О¶0) i підставімо йо у формулу, одержимо
В
Відношення ВТРАТИ в соплі до наявного Теплоперепад назівається коефіцієнтом ВТРАТИ енергіївсоті
Если візначіті АН = А/їо (і-^) іпідставігійогов формупу, одержимо:
Коефіцієнт uс назівається швідкіснім коефіцієнтом сопла. ВІН представляет собою відношення дійсної Швидкості П‰д дотеоретішої.
П† = 0,96-0,98-для добро оброблення каналів.
Відношенні дійсної кінетічної ЕНЕРГІЇ РОБОЧЕГО тіла - до теоретичної назівається коефщієнтом Корисної Дії Канаян.
В
ККД Рівний квадрату коефіцієнта Швидкості газу.
Теплота тертим без врахування початкової Швидкості візначається так
qTp = П† (h1-h2)
h1-h2-енгальпія РОБОЧЕГО тіпана качану и в кінці оборотного гроцесу.
11.7 Дроселювання газу и парі
Дроселюванням назівається необоротній процес, в якому ТИСК при проходження газу через вузький отвір зменшується без Здійснення зовнішньої роботи
При проходженні газу через вузький отвір кінетічна енергія газу и его ШВИДКІСТЬ в Вузька січенні збільшується, что приводити до Падіння Температуру и лещата. За отвором, коли газ тече по ПОВНЕ січенні, ШВИДКІСТЬ знов зніжується, а ТИСК підвіщується, альо до початкових Тиску не доходить Деяка зміна Швидкості про Йде у зв'язку ззошьшеннямпітомого об'єму газу від зменшіть ення т ис ку.
Рівняння дроселювання. Нехай на качану трубопроводу є вуїькій отвір (рис. 11.6.1.).
В
Рис 11.7.1. Схемапроцесудроселювання. br/>
січення 1-1і 2-2 в трубопроводі закріті невагомімі поршнями, Які могут рухатісь без тертим. На поршеньї площею Д Діє ТИСК р1 а на поршень 2 площею А1 ТИСК Р2. Причому р1> р2. p> При Русі газу пор...
