n="justify"> Повна енергія взаємодії має вигляд:
, (3.7)
де f s ( ) = f s ( ) + f Вў s ( ).
Вираз у фігурних дужках є об'ємна щільність енергії взаємодії.
Віднімемо з цього виразу енергію щодо Клубкова стану, де E 00 /kT = і отримаємо об'ємну щільність енергії взаємодії ? *:
(3.8)
Вільна енергія глобули , де - енергія взаємодії. Другий член у вільній енергії - це конформаційна ентропія Ліфшиця, яка відмінна від нуля тільки в поверхневому шарі [2]:
. (3.9)
Формула (3.9) застосовна, за умови, що об'ємна частка змінюється повільно, тобто градієнт об'ємної частки малий. , де y (r) - функція розподілу кінця ланцюга, -перехідний оператор. Тоді y (r) ~ f (r) 1/2 .
Третій член визначає втрати енергії при орієнтації ланок. Будемо вважати, що орієнтації ланок незалежні один від одного, також цей член відмінний від нуля в поверхневому шарі:
. (3.10)
Запишемо повну вільну енергію глобули:
(3.11)
Щоб знайти поверхневу вільну енергію, віднімемо від повної енергії об'ємний внесок: F пов = FF < span align = "justify"> 0 , формулу (3.4) перепишемо у вигляді:
(3.12)
Припускаючи, що глобула велика і викривленням поверхні можна знехтувати, будемо вважати завдання про знаходження поверхневого натягу одновимірної. Координатну вісь x направимо перпендикулярно площині поверхні глобули, f (x)-одномірна функція координати.
